B OLLETTINO U NIONE M ATEMATICA I TALIANA Lina Zuffi Sulla velocità media dell’energia nei cristalli assorbenti. Bollettino dell’Unione Matematica Italiana, Serie 3, Vol. 13 (1958), n.1, p. 126–127. Zanichelli <http://www.bdim.eu/item?id=BUMI_1958_3_13_1_126_0> L’utilizzo e la stampa di questo documento digitale è consentito liberamente per motivi di ricerca e studio. Non è consentito l’utilizzo dello stesso per motivi commerciali. Tutte le copie di questo documento devono riportare questo avvertimento. Articolo digitalizzato nel quadro del programma bdim (Biblioteca Digitale Italiana di Matematica) SIMAI & UMI http://www.bdim.eu/ Sulla velocità media delFenergia nei cristalli assorbenti. Nota di LINA ZUFFI (a Cesena) Santo, - Si dimostra che in un mezzo anisotropo conduttore la velocità di fase coincide con la componente, nella direzione di propagazione, delïa velocità media delV energia. Summary. - Author shows that, in anisotropic conductor medium, the phase velocity is equal to the component of flow energy velocity in the direction of propagation. 1) Com' è noto, nei mezzi isotropi conduttori, la velocità media dell ? energia coincide con la velocità di fase (1). I n questa nota estenderö il teorema ora enunciato al caso dei mezzi anisotropi. P i u precisamente dimostrerö come ; in un mezzo comunque anisotropo ed assorfoente (perö con omografia délia conduttività simmetrica), la velocità di fase di un' onda piana coincide con la componente délia velocità media delPenergia, nella direzione di propagazione dell'onda stessa. 2) Sia s la direzione di propagazione dell' onda piana sinusoidale di pulsazione w, u la velocità media dell'energia; la sua (*) J. Ofr. VAN MIEGHEM, Propagation des ondes électromagnétiques en milieu homogène, Paris, Gauthier-Yillars, 1944, pag. 46. SULLA VEXOCITÀ MEDIA D E L I / E N E R G I A NEI CKISTALLI ASSORBENTI 127 componente lungo s è espressa dalla formula (2) : dove E, H, X>, JB sono vettori complessi che rappresentano rispettivamente il campo elettrieo, il campo magnetieo, il vettore spostamento e il vettore induzione delPonda piana; D* è il vettore complesso coniugato di D e analoga definizione vale per E*, H*r JB*; IR indica parte reale. Ora, se y è l'omografia délia conduit!vità^ le equazioni di MAXWELL per campi sinusoidali (j indica l'unità immaginaria) sono: rot H - >>!> •+- yE rot E= —faB. Ma ; nel caso di un'onda piana, in un punto generico P , 1>? JS? E, H, valgono u n vettore costante moltiplicato per exp[— jw(S — jv)(P — 0) X s] dove exp indica la funzione esponenziale, 0 un punto fisso, p ed a due costanti reali (in particolare l'inverso di (3 vale la velocità di fase v). Si h a allora: rot J3T= —yw(6 —jcx)s / \ SC e analoga formula per rot JS7S sicchè dalle (2) si ricava facilmente (8) , ( = $-j*)s f \ E e tenendo presente che, essendo y reale e simmetrica, è reale anche yE X E* si ha : 2&[E /\ H* x s] Allora, posto per brevità E f\ J9T* xs=l -+-jm (l e m reali) si h a : (5) ^ II teorema enunciato in principio è in tal modo compleiamente provato. (2) Cfr. loco citato pag. 11. A rigore questa formula si riferisce alla velocità istantanea; la velocità media, da noi considerata, si ottiene (cfr. ancora loco citato pagg. 45, 46) sostituendo il numeratore e il denominatore coi loro valori medi. Si ha cosi la (1) del testo.