Misure di Resistenza

Capitolo 2 – Misure di Resistenza_____________________________________________________
Misure di Resistenza
Generalità
Ogni volta che si deve eseguire una misurazione, è necessario definire un modello di riferimento
per il misurando in esame. Nel caso delle misure di resistenza, oggetto del presente capitolo, il
modello a cui si fa riferimento discende dalla definizione stessa di resistenza di un conduttore
metallico in funzione delle sue caratteristiche geometriche e fisiche:
l
(1)
R
S
La (1) definisce il valore di resistenza di un resistore realizzato con un conduttore metallico di
lunghezza l, di sezione S e di resistività ρ. Si può osservare che questo modello ipotizza che, almeno
implicitamente, sono state fatte alcune ipotesi riguardanti il materiale e la geometria del resistore in
esame. Nella (1) è stato infatti ipotizzato che:
- la resistività ρ del materiale è costante all’interno del resistore;
- il resistore è un cilindro geometrico e quindi la sua geometria è definita dai parametri S ed l.
In realtà, volendo essere rigorosi, non esiste un processo di lavorazione (trafilatura) che riesce a
garantire la costanza matematica della sezione di un conduttore per tutta la sua lunghezza. Inoltre,
l’operazione di taglio del conduttore determina una deformazione dello stesso con la conseguenza
di non consentire l’esatta definizione del parametro lunghezza. Infine, anche il parametro resistività
risulterà variabile per la non perfetta omogeneità del materiale utilizzato, per la presenza di impurità
e per inevitabili variazioni locali di temperatura. Queste considerazioni si manifestano in una
incertezza intrinseca del misurando. Tale incertezza è necessaria perché, se si volesse tener conto
di tutti i problemi su esposti si dovrebbe ipotizzare un modello del misurando tanto complesso da
non risultare di pratica utilità nell’esecuzione della misura.
Inserimento degli strumenti ed effetti di carico
Proprio per la sua definizione, una resistenza non è misurabile direttamente, poiché è un effetto
percepibile solo quando il resistore è attraversato da una corrente. Il metodo più immediato per
misurare una resistenza è quello di utilizzare la legge di Ohm, misurando la tensione ai capi del
resistore, la corrente che lo attraversa e valutandone il rapporto (metodo voltamperometrico).
Considerando tensione e corrente continue, uno schema di misura potrebbe essere quello mostrato
in Figura 1.
Gli strumenti di misura impiegati, con la loro presenza, alterano le grandezze che vengono misurate
e, quindi, la misura di resistenza. Si pensi, ad esempio, ad un amperometro analogico, dove la
corrente è indicata con un indice; lo spostamento dell’indice richiede una certa energia che, quindi,
viene sottratta al circuito alterando la misura. L’alterazione delle grandezze del circuito dovuta
A
IR
Im
IV
V
E
R
VR
Figura 1
1
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all’inserzione della strumentazione è nota come effetto di carico dello strumento. L’effetto di
carico sarebbe assente solo se gli strumenti impiegati fossero ideali, ovvero l’amperometro
presentasse una resistenza nulla ed il voltmetro una resistenza infinita.
Il risultato degli effetti di carico è che la tensione e la corrente misurate dal voltmetro e
dall’amperometro non sono uguali a VR e IR, tensione e corrente sul resistore. Nel caso del circuito
in Figura 2, dove l’amperometro è stato inserito a monte del voltmetro, una parte della corrente
misurata dall’amperometro circola nel voltmetro; tale aliquota è pari a:
IR
A
E
VA
V
Vm
R
VR
Figura 2
IV 
VR
RV
(2)
Dove RV è la resistenza interna del voltmetro.
Quindi la resistenza misurata è:
Rm 
Vm
VR

I m I R  IV
(3)
mentre la resistenza effettiva è:
VR
.
(4)
IR
La misura di resistenza è una misura per difetto, cioè la resistenza misurata è più piccola di quella
vera, proprio perché la corrente misurata dall’amperometro è la somma di IR e IV. È presente
un’incertezza di misura, che è tanto più piccola quanto più piccola è la IV rispetto alla IR, ovvero
quanto è più grande la resistenza del voltmetro rispetto alla resistenza R. Se si ripete N volte la
misura e viene valutata l’incertezza di tipo A, l’incertezza dovuta al carico strumentale non compare
perché non è un’incertezza aleatoria ma sistematica; questo comporta anche la possibilità di
effettuare una correzione delle misure in quanto è possibile prevedere l’effetto di carico
strumentale, conoscendo le caratteristiche del voltmetro (la sua resistenza interna).
Per cercare di risolvere tale problema si può pensare di inserire gli strumenti di misura in un altro
modo, con l’amperometro a valle del voltmetro, come mostrato in Figura 2.
R
In questo caso il voltmetro misura una tensione che è la somma della tensione su R e la caduta di
tensione sull’amperometro data da:
(5)
VA  RA I R
con RA la resistenza interna dell’amperometro.
La resistenza misurata è data quindi da:
V
V  VA
Rm  m  R
(6)
Im
IR
L’incertezza dovuta agli strumenti è tanto più trascurabile quanto minore è la caduta
sull’amperometro, ovvero quanto più è bassa la resistenza interna dell’amperometro rispetto alla
resistenza R. Anche in questo caso, è possibile correggere il valore di resistenza misurato
conoscendo le caratteristiche dell’amperometro impiegato.
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Sembrerebbe che, poiché è possibile prevedere e correggere gli effetti sistematici, le due topologie
di circuito si equivalgono. In realtà non è proprio così e per capire quale scelta è la migliore bisogna
analizzare il termine correttivo: la soluzione che prevede il termine correttivo più basso è quella
migliore. Infatti, sul termine correttivo è presente comunque una certa incertezza che influisce meno
sulla misura quanto è più piccolo il termine correttivo. Per tale motivo si tenderà sempre a scegliere
la topologia dove il termine correttivo è minore.

V 
Nella pratica, dalla prima misura è possibile stimare il valore di R senza correzione  R  m  , in
Im 

modo da conoscere almeno l’ordine di grandezza della resistenza e poi viene confrontato tale valore
con RA e RV, resistenze interne dell’amperometro e del voltmetro: se R è piccola (più vicina a RA), si
sceglie la configurazione con il voltmetro a valle, di modo che RV è trascurabile nel parallelo; se R è
grande (più vicina a RV) si sceglie la configurazione con l’amperometro a valle, di modo che RA è
trascurabile nella serie.
Classificazione delle resistenze
Oltre all’incertezza di carico strumentale esistono altri tipi di incertezze che intervengono in misure
di resistenze. Si supponga, ad esempio, di effettuare una misura di resistenza con un circuito del
tipo di Figura 2.
Se però la resistenza R da misurare è molto piccola, affinché su di essa si abbia una caduta di
potenziale apprezzabile bisogna garantire che circoli una corrente maggiore. Poiché i fili conduttori
non possono essere ideali e quindi a resistenza nulla, un elevato valore di corrente causerà delle
cadute che influenzeranno la misura di tensione. Inoltre, nel circuito deve essere iniettata una
corrente e ciò comporta senza dubbio la creazione di contatti i quali portano in conto essi stessi una
resistenza, che dipende dalla modalità con cui sono stati creati e dalla rugosità del materiale.
Tutte queste questioni fanno riflettere sul fatto che il modello fin qui presentato di resistenza non è
completo e che si deve introdurre qualche altro elemento.
Innanzitutto nel modello ci saranno altre due resistenze, che rappresentano i contatti tramite i quali
il resistore viene connesso al circuito, che saranno in serie alla resistenza R (Figura 3).
Ovviamente tali resistenze di contatto
creano problemi solo se il loro valore
non è trascurabile rispetto al valore di R
e quindi sono tanto più influenti sulla
misura quanto minore è il valore della
resistenza da misurare.
Figura 3
Perciò è utile fare una classificazione
delle resistenze che si vanno a misurare in base al loro ordine di grandezza. In genere se R  1 le
resistenze di contatto si possono trascurare; per tale motivo, si definiscono resistenze di basso
valore quelle per cui R  1 . In realtà, il considerare o meno l’influenza delle resistenze di contatto
dipende dall’incertezza che si vuole nella misura. Se si considera un resistore di valore nominale di
1 e, ad esempio, le resistenze di contatto presunte sono dell’ordine di qualche millesimo di Ohm e
l’incertezza desiderata è di un centesimo di Ohm allora è lecito trascurare l’effetto delle resistenze
di contatto. In una maniera più generale, allora, si può dire che le resistenze di basso valore sono
quelle per le quali non sono trascurabili le resistenze di contatto.
Man mano che il valore di resistenza sale, l’effetto delle resistenze di contatto influisce sempre
meno, ma si dovrà aumentare la tensione ai capi della resistenza per veder circolare in essa una
piccola corrente. In presenza di una forte d.d.p. ai capi della resistenza, si potrebbero generare delle
correnti di dispersione in aria; tali correnti, pur non attraversando la resistenza R, verrebbero
certamente misurate dall’amperometro e andrebbero a falsare le misure di resistenza. Quindi nel
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modello della resistenza dobbiamo aggiungere altri componenti che rappresentano i percorsi
alternativi seguiti dalla corrente (Figura 4).
Figura 4
Come si può notare nel modello è stata inserita una resistenza di dispersione, per tenere in conto del
fenomeno appena descritto; inoltre, tra il filo di conduttore destro e quello sinistro si genera una
forte d.d.p. e i due rami si comportano come armature di un condensatore, anch’esso rappresentato
nel modello. Solitamente, il problema delle correnti di dispersione influenza molto la misura
quando il valore di R supera il M; in tal caso, infatti, per misurare una corrente apprezzabile, la
tensione da applicare è dell’ordine di grandezza dei kV. Dunque si considerano resistenze di
elevato valore le resistenze per le quali R>1M. Come detto in precedenza, il prendere in
considerazione o meno l’influenza delle correnti di dispersione dipende dal grado di accuratezza
desiderato nella misura di resistenza; quindi, si può affermare che le resistenze di elevato valore
sono quelle per le quali non è possibile trascurare le correnti di dispersione.
Le resistenze di valore compreso tra 1mW ed 1MW sono classificate come resistenze di valore
medio; in tal caso, non vengono presi accorgimenti particolari nell’esecuzione della misura.
Resistori non calibrati
A questa categoria appartengono i reostati. Questi sono dei resistori costituiti da un conduttore
avvolto su di un supporto cilindrico di materiale isolante. Due morsetti A e B sono collegati alle
estremità del conduttore (Figura 5) ed un morsetto C è collegato ad un contatto strisciante che
spostandosi lungo il conduttore avvolto, di fatto modifica la porzione di conduttore compresa tra A
e C, modificando, di conseguenza, il valore di resistenza tra questi due morsetti.
Ovviamente, con un reostato non è possibile ottenere
C
valori accurati di resistenza perché il contatto
strisciante ha una certa dimensione; poiché il
conduttore è avvolto formando delle spire adiacenti
A
B tra loro, quando il cursore viene spostato, non è noto il
numero di spire abbracciato tra A e C con precisione.
Figura 5
Inoltre bisogna considerare l’effetto dell’usura del
contatto strisciante e del conduttore sulla linearità del reostato.
Questi resistori, quindi, vengono utilizzati il più delle volte per regolare l’alimentazione. Vengono
distinte due diverse modalità di utilizzo:
 Alimentazione reostatica: viene utilizzata per imporre una determinata corrente nel circuito (ad
esempio il reostato nel metodo della caduta di potenziale). Il reostato viene collegato in serie al
generatore di tensione. Detta Req la resistenza equivalente del circuito di misura vista dal
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
generatore ed r la resistenza del reostato, se è soddisfatta la relazione: Req<<r, si può ritenere
fissata la corrente erogata. Ovvero, la corrente dipende solo dal valore del reostato r e non
risulta influenzata da eventuali variazioni di Req.
Alimentazione potenziometrica: viene utilizzata per imporre una tensione sfruttando una
configurazione a partitore di tensione, come visualizzato in Figura 6. La tensione applicata al
circuito è data dalla relazione:
r
(7)
V E
R
V
dove R è la resistenza dell’intero avvolgimento del reostato ed r la
r resistenza della porzione selezionata con il cursore. In questa
situazione, se R<<Req viene fissata la tensione applicata al circuito di
misura. La tensione, cioè dipende solo dal valore di r e non è
influenzata dal carico a valle.
R
Resistori calibrati
Sono dei resistori che nelle misure giocano un ruolo sostanziale,
poiché fanno da riferimento con cui confrontare il misurando. I due
tipi fondamentali di resistori calibrati sono il resistore a spine e il
resistore a decadi.
E
Figura 6
Resistore a spine
Una cassetta di resistori a spine è formata da una serie di resistori di valore diverso, come illustrato
in Figura 7; utilizzando delle “spine” è possibile cortocircuitare uno o più resistori, ottenendo i
valori di resistenza desiderata tra i morsetti A e B. Le spine sono a forma di tronco di cono in modo
da rendere minima la resistenza di contatto quando vengono inserite per cortocircuitare i resistori.
In genere si fa in modo di poter ottenere tutti i valori di una determinata decade; ad esempio, il
resistore può essere costituito da quattro resistori di valore 1Ω
2Ω 2Ω e 5Ω; variando
opportunamente la posizione degli spinotti, è possibile ottenere tutti i valori di resistenza da 1Ω a 10
Ω con passo 1Ω. Per minimizzare le resistenze di contatto, a parità di valore ohmico, si preferisce
sempre scegliere la configurazione che determina il minor numero di spinotti.
Figura 7
Figura 8
Questo tipo di resistore presenta il vantaggio di un’accuratezza molto spinta, di qualche parte per
diecimila, perché il fissaggio delle spine crea una resistenza residua molto bassa; lo svantaggio è
che non si può variare gradualmente la resistenza, e quindi sono considerati resistori semi-fissi.
Resistore a decadi
Una cassetta a decadi è formata da quattro o cinque blocchi (decadi) ognuno rappresentante un
ordine di grandezza; ad esempio un resistore può presentare le decadi 10k/step, 1k/step,
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Capitolo 2 – Misure di Resistenza_____________________________________________________
100/step, 10/step, 1/step. La singola decade è costituita da una raggiera di resistori tutti con lo
stesso valore R. Tramite una manopola è possibile muovere un contatto strisciante (Figura 10) e,
quindi, selezionare un numero diverso di resistenze. Tra un resistore ed un altro è presente un
contatto su cui è possibile prelevare il valore di resistenza grazie ad un cursore strisciante. Il cursore
di una decade è posto in serie alla decade successiva, in modo da realizzare tra A e B il valore di
resistenza dato dalla serie di tutte le decadi.
Figura 9
Il fatto di poter scegliere la resistenza con un contatto strisciante offre un grande vantaggio, ovvero
la possibilità di variare il valore di resistenza, in maniera più o meno continua, semplicemente
spostando un cursore. Purtroppo lo svantaggio di un contatto strisciante del genere è la resistenza
residua più elevata, fattore che comporta un aumento dell’incertezza.
Sui resistori a decadi si trova un valore di incertezza per ogni decade. In particolare, il costruttore
fornisce l’incertezza della singola resistenza della decade. Una volta fissato il valore di resistenza
desiderato, allora, l’incertezza sarà ottenuta sommando i contributi di ogni decade; il contributo
della singola decade è ottenuto moltiplicando l’incertezza della singola resistenza per il numero di
resistenze selezionate con il cursore.
Da notare che se si pongono tutte le decadi a zero, verrà misurata una resistenza residua prossima ad
1m. Per tale motivo, quella di 1mstep è la decade più bassa presente su questi resistori. Inoltre
le decadi non sono numerose in quanto l’incertezza sulle decadi a valore più grande maschera le
decadi inferiori.
Figura 10
Misura di resistenze di basso valore
Metodo voltamperometrico
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Un classico esempio di misurazione di resistenza di basso valore è la misura della resistenza di un
provi no di materiale conduttore (in genere rame) per determinarne la conducibilità (o in maniera
equivalente la resistività) che fornisce un’indicazione del grado di purezza del materiale. In
particolare, si misura la resistenza del provino e poi, utilizzando la (1), si ricava il valore della
resistività del materiale dopo averne misurato lunghezza e sezione.
Il metodo voltamperometrico consiste nel misurare la resistenza iniettando una corrente nota nel
resistore, misurando la caduta di potenziale prodotta e applicando la legge di Ohm. Come già detto
in precedenza, il problema principale per questo tipo di misura è rappresentato dalle resistenze di
contatto, che, in presenza di una forte corrente (ad esempio se il provino ha valore nominale di
resistenza 1m, un valore di corrente può essere I=10A), provocano una non trascurabile caduta di
potenziale. Per minimizzare l’effetto delle resistenze parassite legate ai contatti, i resistori di basso
valore si realizzano con quattro morsetti: due voltmetrici più piccoli, due amperometrici molto più
grandi. I due morsetti amperometrici, essendo molto grandi, presentano una superficie di contatto
molto elevata, riducendo la resistenza di contatto che ne deriva. Come conseguenza, però, la
dimensione dei morsetti amperometrici rende difficoltosa la definizione della lunghezza del
resistore (come si evince dalla (1) l’incertezza sulla lunghezza incide sull’incertezza della
resistività). Per tale motivo, i due morsetti voltmetrici, sono realizzati di dimensioni molto ridotte,
in modo da individuare in maniera molto precisa la lunghezza l del provino.
Un resistore campione di piccolo valore già presenta i quattro morsetti. Per quanto riguarda il
provino di rame, invece, i quattro morsetti devono essere predisposti all’atto della misura. In
particolare, il provino viene disposto in un alloggio (portabarre) schematizzato in Figura 11 e di cui,
in Figura 12 ne è riportata una foto.
V
L
A
Figura 11
Figura 12
Il modello circuitale di un resistore a quattro morsetti è illustrato in Figura 13. Ora il voltmetro non
misura più la caduta sulle resistenze di contatto amperometriche; però sono state introdotte le
resistenze di contatto dei morsetti voltmetrici Rcv.
Il voltmetro, infatti, misura la tensione tra i punti V’1 e V’2 quindi la caduta sulla serie di R e delle
due Rcv. Le cadute sulle Rcv, però, sono trascurabili perché tale è la corrente che attraversa le Rcv.
Infatti, a causa della resistenza interna elevata del voltmetro, la corrente che lo attraverserà sarà
molto bassa. Per valutare l’effetto delle resistenze di contatto voltmetriche sull’incertezza
complessiva, si può fare un esempio numerico. Si consideri una corrente di 10 A che circola tra i
contatti amperometrici; si supponga la resistenza da misurare dell’ordine del mcon resistenza
complessiva di contatto voltmetrica pari a 1, ovvero Rcv=0,5Ω. In serie alle resistenze
voltmetriche vi è la resistenza interna del voltmetro Rv, pari circa a 1 MΩ. In queste condizioni la
corrente derivata dal voltmetro è molto piccola ( 10 8 A). La caduta di tensione che si dovrebbe
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Capitolo 2 – Misure di Resistenza_____________________________________________________
Figura 14
rilevare su R per una misura corretta è R*I = 10 3 *10=10mV. La caduta di tensione invece che il
voltmetro rileva è alterata dall’ulteriore caduta di tensione sulle due resistenze voltmetriche Vcv:
Vcv= 10 8 *1= 10 8 V
In questo caso quindi l’errore sistematico è trascurabile se si accetta un’incertezza superiore a una
parte su 100 milioni (tipicamente nelle misure non si va oltre una parte per milione). Dunque,
poiché la resistenza del voltmetro rispetto a quella incognita è molto elevata, si può trascurare la
resistenza di contatto dei morsetto volumetrici.
Metodo della caduta di potenziale
Il metodo della caduta di potenziale è un altro metodo della misura di resistenze di basso valore che
consente di ottenere la misura con un’incertezza inferiore rispetto al metodo voltamperometrico. Si
consideri il circuito di Figura 14, dove il resistore di resistenza incognita Rx è stato posto in serie ad
un resistore campione Rc. Un resistore campione è un resistore che ha un valore nominale noto e
un’incertezza nota, quando attraversato da una corrente minore della corrente massima di targa.
Figura 13
L’alimentazione è a corrente impressa, tramite un’alimentazione reostatica; l’amperometro in serie
al generatore serve solo per avere un’indicazione dell’ordine di grandezza della corrente, per essere
sicuri che non si superi la corrente massima del resistore campione. Ovviamente essendo le
resistenze di basso valore, bisogna iniettare una corrente sufficientemente elevata da poter
apprezzare con una certa facilità la caduta di tensione ai loro capi. Tale metodo, in prima battuta,
prevede due misurazioni di tensione eseguite con lo stesso voltmetro: misura della caduta Vx
ponendo il voltmetro sui morsetti voltmetrici della Rx e misura della Vc ponendo in seguito lo
stesso voltmetro su della Rc.
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Capitolo 2 – Misure di Resistenza_____________________________________________________
Considerando che i due resistori sono attraversati dalla stessa corrente perché in serie e facendo
l’ipotesi che tra una misura e l’altra la corrente non sia variata, rapportando le due tensioni si ha:
VX RX I RX
(8)


VC
RC I RC
da cui si ottiene il valore della resistenza incognita:
V
(9)
R X  X RC
VC
A partire dal valore noto di Rc e tramite la misura delle due cadute di tensione è possibile ottenere il
valore di Rx.
Sostanzialmente il metodo della caduta di potenziale si basa sulla tecnica esposta; nel seguito
vengono esaminati gli accorgimenti che si intraprendono per ridurre ulteriormente l’incertezza
associata alla misurazione.
Innanzitutto sebbene Rx sia la resistenza incognita, in genere se ne conosce comunque l’ordine di
grandezza (perché si conosce il materiale di cui è fatto quindi la resistività nominale e le
dimensioni) e la misura serve a conoscerne il valore con maggiore accuratezza. Noto l’ordine di
grandezza di Rx, se si prende il campione Rc dello stesso ordine di grandezza , allora le cadute Vx e
Vc saranno prossime tra loro (la corrente è la stessa). Al limite, se si avesse Vx=Vc, gli effetti
sistematici introdotti dal voltmetro (che è lo stesso per le due misure) sarebbero gli stessi nelle due
misure; pertanto, nel rapporto Vx/Vc tali effetti sistematici si semplificherebbero. In realtà la
condizione di uguaglianza non si può realizzare, ma il contributo di incertezza dovuto agli effetti
sistematici del voltmetro è tanto più basso quanto più il valore di Rc è vicino a quello di Rx.
Vediamo come migliorare ulteriormente la misura.
L’impiego dello stesso voltmetro per entrambe le misure però determina il fatto di non poterle fare
contemporaneamente. Ciò vuol dire che bisogna assicurarsi che la corrente che circola nel circuito
resti costante durante tutto il tempo della misurazione, e che le resistenze Rx ed Rc non varino a
causa di una variazione di temperatura. In realtà il problema riguarda la Rx, poiché riguardo al
resistore campione, si ha la garanzia che questo non cambi il valore della propria resistenza se la
corrente non supera il suo valore massimo. Per tale motivo viene impiegata un’alimentazione
reostatica, utilizzando un potenziometro di cui è nota la stabilità. Inoltre per essere sicuri che tra la
misurazione di Vx e quella di Vc nulla sia cambiato, la misura su Vx viene ripetuta e confrontata con
il valore precedente. Al momento, quindi, è necessario eseguire 3 misure: 1)misurare di Vx 2)misura
di Vc 3)misura di Vx.
Nel caso in cui la prima misura e l’ultima sono compatibili (ovvero la differenza è contenuta
nell’ambito dell’incertezza desiderata) la misura è valida, altrimenti vuol dire che la corrente non è
rimasta stabile, e devono essere presi i seguenti accorgimenti:
- diminuire la corrente (temperatura più stabile ma SNR più basso)
- attendere il regime termico del sistema
- eseguire più velocemente le misure.
Altro effetto da tener conto è il fatto che nell’inserire la resistenza Rx nel il circuito si crea un
contatto tra due metalli di materiale differente e per l’effetto Seebeck nasce una forza
elettromotrice di contatto. L’effetto Volta stabilisce che, dal contatto di due metalli differenti (ad
esempio rame (Cu) e zinco (Zn)), nasce una forza elettromotrice, detta appunto di contatto, che
dipende dalla natura dei metalli. Se si chiude una maglia composta da un certo numero di metalli, la
risultante delle forze elettromotrici di contatto è nulla e, quindi, nella maglia non si riscontra alcuna
circolazione di corrente. Accanto all’effetto Volta esiste l’effetto Seebeck, che lo particolarizza
affermando che l’effetto Volta è vero solo se tutte le giunzioni tra i metalli sono poste alla stessa
temperatura, perché la forza elettromotrice di contatto oltre a dipendere dalla natura dei metalli
posti a contatto, dipende anche dalla temperatura a cui sono realizzate le giunzioni.
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Capitolo 2 – Misure di Resistenza_____________________________________________________
Pertanto, se nel chiudere una maglia di conduttori metallici di natura diversa, i punti delle varie
giunzioni sono portati a temperature differenti, si crea una circolazione di corrente (ciò è ancora
coerente con il principio di conservazione dell’energia in quanto in tal caso, riscaldando le varie
giunzioni, viene fornita al sistema energia termica che per effetto Seebeck si trasforma in energia
elettrica producendo una circolazione di corrente).
Da quanto detto, quando viene eseguita una misura di tensione collegando i puntali di un voltmetro
ai morsetti del resistore ai capi del quale si vuole misurare la caduta di potenziale, la tensione
misurata sarà influenzata anche dalle forze elettromotrici di contatto che si vengono a generare, le
quali possono essere schematizzate con un generatore di f.e.m. nella maglia del voltmetro come
illustrato in Figura 15. Quindi, se tutte le giunzioni realizzate (quelle dove sono posti i puntali,
quelle che sono collegate al voltmetro, e quelle interne al voltmetro) fossero alla stessa temperatura
si potrebbe ritenere che la lettura del voltmetro non è influenzata dalle forze elettromotrici di
contatto perché la somma componente è nulla per effetto Volta. Ma se questa condizione non è
garantita, il voltmetro produrrà una indicazione influenzata dalla
V
presenza delle forze elettromotrici di contatto. Nel metodo della
caduta di potenziale, questo problema diventa non trascurabile in
quanto le correnti di lavoro sono abbastanza elevate (per poter
garantire cadute di potenziale apprezzabili). Tale corrente produce un
riscaldamento dei conduttori per effetto Joule e quindi una certa
distribuzione di temperatura lungo il circuito di misura che non
Figura 15
consente di garantire che, a regime, tutte le giunzioni si portano alla
stessa temperatura. Ne consegue che possono nascere forze elettromotrici di contatto di natura
termoelettrica con risultante diversa da zero. Non essendo possibile eliminare tali forze
elettromotrici, si cerca di evitare che esse influenzino il risultato di misura. Sfruttando il principio
secondo cui le f.e.m. di contatto dipendono solo dalla distribuzione di temperatura, cioè dall’effetto
Joule e, quindi, sono indipendenti dal verso della corrente, viene realizzato il circuito di Figura 16.
È stato inserito nel circuito un invertitore che consente di invertire i contatti in modo da cambiare il
verso della corrente che circola nei resistori.
Operando in questo modo, sia su RX che su RC si ha una misura a corrente diretta ed una a corrente
inversa; cambiando il verso della corrente, cambia il segno delle cadute di tensione, ma le forze
elettromotrici di contatto influenzano la misura sempre con lo stesso segno.
Figura 16
Detta Id la corrente diretta e Ii quella inversa ed indicando con e la sommatoria delle f.e.m. di
contatto nella maglia quando il voltmetro è posto ai capi di Rx:
Vxd  Rx I d  e Vxd  Rx I d  e

(10)

 Vxi  Rx I i  e
Vxi   Rx I d  e
da cui, facendo la differenza membro a membro si ottiene:
10
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Vxd  Vxi
(11)
 Vxm
2
Dove con Vxm si è indicata la media tra la misura di Vx a corrente diretta e quella a corrente
inversa.
Operando gli stessi calcoli per Rc:
Vxd  Vxi  2 Rx I  Rx I 
VCd  VCi  2 RC I  RC I 
VCd  VCi
 VCm
2
(11)
Rapportando la (10) e la (11):
V Xm
(12)
RC
VCm
Da cui si ottiene il valore di Rx compensando l’effetto dovuto alle f.e.m. di contatto.
Concludendo, nella pratica si eseguono le seguenti operazioni nell’ordine:
1. si misura Vx;
2. si misura Vc;
3. si inverte la corrente;
4. si misura Vc;
5. si misura Vx;
6. si inverte nuovamente la corrente;
7. si misura nuovamente Vx
Si noti che viene rimisurata Vx in modo da assicurarsi che Vx misurata al punto 1 e Vx misurata al
punto 7 siano compatibili.
RX 
Valutazione dell’incertezza della resistenza Rx
Misurata la Rx col metodo presentato, bisogna effettuare la valutazione dell’incertezza.
Poiché viene utilizzato lo stesso voltmetro per effettuare le misure su Rx ed Rc, come detto in
precedenza, non ci sono effetti sistematici introdotti dal voltmetro; bisogna valutare, quindi, gli
effetti aleatori.
La misura è indiretta e la relazione che lega Rx alle grandezze misurate direttamente è:
V
(12)
R x  Rc x
Vc
Dunque, l’incertezza relativa di Rx dipenderà dalla propagazione delle incertezze su Rc, Vc e Vx.
L’incertezza di Rc è di categoria B, ovvero è fornita dal costruttore. Mentre le incertezze di Vx e Vc
vengono stimate dalle specifiche del voltmetro (categoria B) e attraverso misure ripetute di Vx e Vc
(categoria A). Visto che Rx ed Rc sono di valore prossimo tra loro ed il voltmetro impiegato è lo
stesso, è sufficiente eseguire le misure ripetute solo su una delle resistenze poiché le incertezze di
Vx e Vc saranno uguali. Naturalmente, visto che Rc è un resistore campione, se misurando
ripetutamente Vc si rileva una certa variabilità, questa è sicuramente da imputare al voltmetro;
contrariamente, se si effettuano misure su Rx una eventuale variabilità non si riuscirebbe a stabilire
se è dovuta al voltmetro o al resistore, perché Rx è incognito. Quindi sicuramente è più opportuno
effettuare misure ripetute di Vc e stimare l’incertezza tipo di Vc; l’incertezza di Vx sarà uguale a
quella di Vc.
Si noti, infine, che l’incertezza di Vx e Vc ottenuta è un’ incertezza tipo, mentre l’incertezza di Rc
tipicamente è data come una tolleranza (ovvero con pdf uniforme). Per comporre queste incertezze
è necessario convertire la tolleranza di Rc in incertezza tipo.
11
Capitolo 2 – Misure di Resistenza_____________________________________________________
Misura di resistenza di valore medio
Metodi di zero
Le resistenze di valore medio sono resistenze per le quali sono trascurabili sia le resistenze di
contatto che gli effetti dovuti alle correnti di dispersione, quindi sicuramente le misurazioni di
resistenze di valore medio possono essere svolte col metodo voltamperometrico. Tuttavia vi è un
effetto di carico che si vuole eliminare pertanto si preferisce utilizzare un metodo di zero, ovvero
un metodo che consiste nell’effettuare la misura nel momento in cui si realizza l’azzeramento di una
grandezza.
Si consideri il circuito di Figura 17.
Figura 17
Dove Rc è un resistore variabile campione, ovvero è un resistore a decadi su cui è possibile
impostare il valore di resistenza desiderato e per ogni valore di resistenza è nota l’incertezza ad essa
associata. Ra ed Rb sono due resistori campione di valore fisso, mentre Rx è il resistore di valore
incognito da misurare. Infine tra i punti A e B è disposto un rivelatore di zero ovvero uno
strumento di misura, di piccola portata, in grado di eseguire misurazioni di tensione o corrente con
un’elevata sensibilità. Se Ra=Rb, il punto B è a tensione E/2; se Rx=Rc il punto A è anche esso a
tensione E/2. Dire che i punti A e B sono allo stesso potenziale vuol dire che attraverso il rivelatore
passa corrente nulla. Quindi, un criterio per misurare la Rx, potrebbe essere quello di variare la Rc
finché il rivelatore non indica l’azzeramento della corrente tra A e B. In tal caso significa che il
valore impostato su Rc è uguale al valore di Rx e, dunque, il valore di Rx si ottiene osservando il
valore di Rc impostato. Ovviamente Ra ed Rb non devono essere obbligatoriamente uguali; nel caso
generale in cui Ra ed Rb siano di valore qualunque, la corrente tra A e B sarà nulla quando verrà
soddisfatta la condizione:
Rb Rc  Ra Rx
(13)
Quindi montato il circuito, si varia Rc e, quando il rivelatore indica corrente nulla, la Rx si può
ottenere applicando la formula:
R
R x  b Rc
(14)
Ra
Ovviamente è necessario che il rivelatore di zero sia uno strumento a zero centrale in modo da poter
apprezzare per variazioni di Rc, variazioni dell’indice a destra e a sinistra dello zero, per capire il
verso nel quale variare Rc.
Il vantaggio di tale metodo è che non ci sono effetti di carico strumentale perché la misura viene
effettuata quando la corrente che attraversa lo strumento è nulla.
12
Capitolo 2 – Misure di Resistenza_____________________________________________________
Il rivelatore, comunque, ha una certa sensibilità finita, ovvero correnti minori della sensibilità del
rivelatore non vengono da questo apprezzate; ciò significa che l’equazione (14) è applicata con una
certa incertezza dovuta al fatto che la corrente tra i punti A e B, in realtà, non è nulla. Quindi i
metodi di zero presentano tutti un contributo di incertezza aggiuntivo, detto incertezza di sensibilità,
che verrà approfondito nel metodo del ponte di Wheatstone.
Il Ponte di Wheatstone
Il ponte di Wheatstone è un metodo di zero, generalmente impiegato per la misura di resistenza di
valore medio. Il circuito di misura è mostrato in Figura 18. Nel ramo CD, detto diagonale di
alimentazione, viene disposta un’alimentazione potenziometrica; sul ramo AB, detto diagonale di
rilevazione, viene collegato un galvanometro, con una sensibilità di circa 1nA. I resistori Ra ed Rb
sono dei resistori semifissi a spina, solitamente di valore uguale, mentre il resistore Rc è un resistore
variabile a decadi; Rx è la resistenza incognita.
Figura 18
Il principio di misura è quello di variare Rc, dalla decade più alta a quella più bassa, finché il
galvanometro non segnala l’annullamento della corrente nel ramo AB. In questa condizione il ponte
è in equilibrio e i potenziali dei punti A e B sono uguali. Quindi, essendo Vab=0, la tensione su Rb è
uguale alla tensione su Rx e la tensione su Ra è uguale alla tensione su Rc. Ovvero:
VRb  Rb I b
 Rb I b  Rx I x
(15)

VRx  Rx I x
VRa  Ra I a
 Ra I a  Rc I c
(16)

VRc  Rc I c
Rapportando la (15) e la (16) e ricordando che se la corrente nel ramo AB è nulla Rb ed Ra sono in
serie, come lo sono Rc ed Rx si ha:
13
Capitolo 2 – Misure di Resistenza_____________________________________________________
Rb I b Rx I x
R
R

 b  x
Ra I a Rc I c
Ra Rc
(17)
Rb
Rc
Ra
(18)
Da cui si ottiene il valore di Rx
Rx 
Dal punto di vista operativo si opera sul resistore a decadi Rc fino a quando non si raggiunge
l’equilibrio. A quel punto leggendo il valore di Rc si ricava Rx. Si noti che, scegliendo Ra=Rb,
l’incertezza sulla misura è pari all’incertezza sul resistore campione Rc.
A prima vista la tensione di alimentazione Vcd sembra non incidere affatto sul risultato della
misura. In realtà Vcd è fondamentale per la minimizzazione dell’incertezza, perché la suddetta
tensione incide sulla corrente che circola nel ramo del galvanometro. Quando il galvanometro segna
una corrente nulla, la relazione (18) è vero con una certa incertezza, detta appunto incertezza di
sensibilità. Essa indica appunto l’incertezza con cui si afferma che Iab=0 e quindi Va=Vb. Tale
incertezza dipende sicuramente dalla sensibilità del galvanometro, che non riesce ad apprezzare
correnti inferiori ad un determinato valore, ma non solo. Infatti, in una condizione di squilibrio, a
parità di valore delle quattro resistenze, il valore della corrente Iab è tanto più elevato (e quindi
apprezzabile più facilmente) quanto maggiore è la tensione di alimentazione Vcd. Bisognerebbe,
quindi, utilizzare una Vcd grande, ma se tale tensione è elevata in una condizione di forte squilibrio
(ad esempio all’inizio della misura) la corrente Iab può essere tanto elevata da danneggiare il
galvanometro. Per tale motivo si opera per approssimazioni successive:
1. si inizia ad aumentare la Vcd fino a quando non si apprezza una corrente nel galvanometro;
2. si varia Rc fino al raggiungimento dell’equilibrio;
3. si ripete dal punto 1, aumentando Vcd e quindi la sensibilità.
La tensione Vcd viene aumentata gradualmente fino al limite superiore rappresentato dalla corrente
massima che può circolare all’interno delle decadi del resistore Rc. Alla massima sensibilità, si
arriverà ad un punto che dando una variazione minima ad Rc si oscillerà intorno allo zero del
galvanometro, senza raggiungerlo mai. Ciò è dovuto alla risoluzione finita di Rc che è un resistore a
decadi, con la minima decade pari a 0.1/step e non può essere variato con una risoluzione più
bassa. In questo caso, ipotizzando un comportamento lineare dello strumento nell’intorno dello
zero, si effettua una interpolazione lineare.
Sia 1 il numero di deviazioni a sinistra dello zero per un valore di resistenza Rc1 (che dista X dal
valore desiderato per avere il nullo di corrente) e sia 2 il numero di deviazioni a destra dello zero
per il valore di resistenza Rc2=Rc1+STEP (che dista STEP-X dal valore desiderato). Dalla
similitudine dei due triangoli di Figura 19 si ha
X: (STEP – X) = δ1: δ2
Quindi:

0
1
2
0
Rc1
x
2
Rc2
1
Rc
STEP
Figura 19
14
Capitolo 2 – Misure di Resistenza_____________________________________________________
X  STEP
1
1   2
(19)
Ricavato il valore X, questo va aggiunto al valore Rc1 di partenza. Sebbene nella (19) ci si è riferiti
ad una variazione qualunque di Rc, è preferibile che lo STEP sia la minima variazione che è
possibile dare ad Rc, poiché l’ipotesi di linearità del galvanometro è tanto più verificata quanto più
è piccola la variazione di corrente nell’intorno dello zero.
Per stimare l’incertezza sulla misura si può utilizzare un approccio di tipo deterministico, facendo
riferimento al caso peggiore e utilizzando le tolleranze. Per quanto riguarda i resistori Ra ed Rb,
essendo dei resistori fissi, l’incertezza viene fornita dal costruttore. Per quanto riguarda invece Rc,
essendo un resistore a decadi (quindi variabile) l’incertezza dipenderà dall’inserimento o meno dei
vari resistori.
Alle incertezze di Ra, Rb, Rc deve essere sommata l’incertezza di sensibilità. Bisogna, in
particolare, tramutare l’incertezza di sensibilità in una incertezza sulla Rx, ovvero capire quanto il
fatto che è stato valutato in modo errato il raggiungimento dell’equilibrio del ponte influisce
sull’incertezza di Rx. Per valutare tale incertezza, si supponga, per un momento, di poter variare la
resistenza Rx (in realtà Rx non è variabile). Se si potesse variare Rx di una quantità Rx, si
osserverebbe uno spostamento dell’indice del galvanometro dalla posizione di zero di un certo
numero di deviazioni L’incertezza di sensibilità è, per definizione, la variazione virtuale dRx da
imprimere ad Rx in modo da osservare sull’indice del galvanometro la minima deviazione
apprezzabile d (in genere assunta uguale a mezza divisione). Supponendo la linearità dello
strumento nell’intorno dello zero si può scrivere:
R X
(20)
R X :   dR X : d  dR X 
d

Come detto, Rx è la resistenza incognita, di valore fisso. Però, dalla (18) si osserva che una
variazione infinitesima di Rx può essere espressa come:
R
 R
dR X  d  b Rc   b dRc
(21)
 Ra  Ra
Poiché Ra ed Rb sono costanti.
Però Rc è a decadi e varia con una risoluzione finita, per cui non si ha la certezza che variando RC si
ottiene una deviazione di mezza divisione del galvanometro. Allora si sfrutta la linearità del
rivelatore: si da una variazione a RC Rc in modo da avere un certo numero  di deviazioni
apprezzabili. Ad una variazione Rc è associata una deviazione  , mentre alla variazione dRC
corrisponde uno spostamento pari a d , che rappresenta la mezza divisione sulla scala dello
strumento. Se lo strumento ha comportamento lineare nell’intorno dello zero, allora sussiste la
proporzione:
dRC RC
(22)

d

in cui l’unica incognita è dRC .
Ottenuta dRc, dalla (21) si ottiene dRx; il rapporto tra dRx ed il valore di Rx fornisce l’incertezza
relativa di sensibilità:
dR
 X
(23)
RX
Anche questa incertezza va propagata con le precedenti, ottenendo, come incertezza relativa di Rx:
Rx Ra Rb Rc




(24)
Rx
Ra
Rb
Rc
15
Capitolo 2 – Misure di Resistenza_____________________________________________________
Una tecnica usata per migliorare ulteriormente l’incertezza della misura è la tecnica della doppia
pesata; essa consente di eliminare il contributo dovuto alle incertezze di Ra ed Rb.
Il ponte viene montato e viene eseguita una prima misura; successivamente viene invertita la
posizione di Ra ed Rb nel ponte, si raggiunge nuovamente la condizione di equilibrio e viene
rieseguita la misura di Rx. Se i valori di Ra ed Rb fossero privi di incertezza, il valore di Rc per
l’ottenimento della condizione di equilibrio, nella seconda configurazione dovrebbe essere noto e
pari al reciproco del valore della prima configurazione. In realtà, si potrebbe avere una variazione
perché RA e RB in realtà hanno un’incertezza; in tal caso, l’equilibrio viene raggiunto con un nuovo
valore R’c.
R
(25)
R X  A  RC'
RB
Moltiplicando membro a membro la (18) e la (25) si ha:
(26)
Rx2  Rc R' c  Rx  Rc R'c
Con questo metodo è stato eliminato il contributo delle incertezze di Ra e Rb. Nel caso in cui Ra=Rb:
R  R' c
(27)
Rx  Rc R' c  c
 Rc
2
Cioè se i valori di Ra ed Rb nominalmente sono uguali, i valori di Rc ed R’c sono prossimi tra loro e
la media geometrica può essere approssimata da quella aritmetica.
Misura di resistenza di elevato valore
Per resistenze di alto valore si intendono resistenze di valore ohmico superiore ad 1M. Ad
esempio, i problemi di misura di resistenze di alto valore si pongono in modo particolarmente
rilevante nel caso in cui si voglia misurare la resistenza di isolamento della guaina isolante di un
cavo, ovvero la resistenza offerta dalla guaina alle correnti che, dall’anima del cavo, vanno verso la
superficie esterna (Figura 20). Si nota che l’isolante può essere schematizzato con tante resistenze
in parallelo lungo il cavo; quindi, la resistenza complessiva offerta al passaggio di corrente varia
con la lunghezza del cavo. Per tale motivo, la resistenza di isolamento viene espressa per unità di
lunghezza in /km. Naturalmente, in laboratorio, si esegue la misura su un tratto di cavo di una data
lunghezza e poi si riporta tale valore alla lunghezza di 1km; generalmente il provino in laboratorio
è della lunghezza di 50m.
Anima
Isolante
Figura 20
Se il cavo è provvisto di uno schermo metallico esterno, allora viene misurata la corrente che
circola tra l’anima del cavo e lo schermo esterno. In caso contrario, invece, per realizzare un
conduttore esterno al cavo, si dispone quest’ultimo in una vasca di acqua salata; all’interno della
vasca si dispone, come in Figura 21, un reoforo che viene collegato al circuito di misura per
applicare la tensione al cavo e misurare la corrente circolante tra l’anima e l’acqua.
16
Capitolo 2 – Misure di Resistenza_____________________________________________________
Figura 21
Infine, si noti che l’estremità del cavo sono ricoperte di un cono di paraffina (materiale che presenta
un’elevata resistenza superficiale) al fine di allungare il percorso delle correnti di dispersione.
Il metodo impiegato per questo tipo di misure è il metodo voltamperometrico ed il circuito
equivalente della misurazione è mostrato in Figura 22.
Figura 22
Per poter apprezzare la corrente che circola nella resistenza incognita, la tensione di alimentazione
deve essere pari ad un valore compreso tra 500 e 1000V. In queste condizioni, le correnti risultanti
in genere sono dell’ordine delle centinaia di nA, per cui la corrente circolante è misurata tramite un
nanoamperometro allo scopo di avere la sensibilità necessaria. Inoltre, per ridurre al minimo gli
effetti di carico, si sceglie una configurazione che prevede il voltmetro a monte del
nA
Ris
V
Figura 23
17
Capitolo 2 – Misure di Resistenza_____________________________________________________
nanoamperometro, poiché la resistenza interna del voltmetro, in questa misura, è confrontabile con
la resistenza incognita da misurare.
Come già anticipato, nella misura di resistenze di valore elevato, il problema principale è costituito
dalle correnti di dispersione. In pratica, a causa della tensione di alimentazione elevata, i punti del
circuito si trovano a potenziale molto diverso tra loro. Differenze di potenziale elevate, inoltre,
sussistono anche tra determinati punti del circuito ed eventuali masse esterne in prossimità del
circuito. Questi punti a potenziale diverso sono separati dall’aria, ovvero sono separati da una
resistenza che non è molto più elevata della resistenza incognita Ris (che può essere dell’ordine del
G). Per tale motivo, una parte della corrente si può richiudere nel circuito attraverso percorsi
alternativi e non attraverso la resistenza Ris. Tali percorsi alternativi possono essere modellati come
delle conduttanze di dispersione che, in pratica, si trovano in parallelo ad Ris (Figura 23).
Il problema è rappresentato dalle correnti che si richiudono a valle del nanoamperometro perché
vengono misurate dallo strumento. Quindi, quando si esegue il rapporto tra la tensione misurata dal
voltmetro e la corrente misurata dal nanoamperometro, si commette un errore dovuto al fatto che
l’indicazione del nanoamperometro comprende anche le correnti di dispersione che, in realtà, non
attraversano la resistenza Ris incognita. Inoltre, tali correnti dipendono dalla topologia del circuito
e, come tali, non sono prevedibili. In questo tipo di misura il problema è particolarmente sentito a
causa del basso valore della corrente misurata; percentualmente, quindi, le correnti di dispersione
incidono notevolmente sulla misura.
Per ovviare al problema, si esegue una schermatura del circuito, con uno schermo sulla Ris, sul
tratto di circuito a valle del nanoamperometro e sul nanoamperometro e ponendo il potenziale dello
schermo allo stesso potenziale a monte del nanoamperometro (quindi al valore positivo
dell’alimentazione) come mostrato in Figura 24.
Si nota dalla figura che, in questo caso, che sussistono ancora le correnti di dispersione (indicate in
blu) che, questa volta si chiudono tra lo schermo ed i punti del circuito a potenziale più basso (o
nA
Ris
V
Figura 24
masse esterne); ma la cosa fondamentale è che tali correnti non attraversano il nanoamperometro e,
quindi, non vengono da questo misurate.
A questo punto, però, c’è un problema di sicurezza perché punti del circuito con cui l’operatore può
venire in contatto (ad esempio il nanoamperometro) si trovano al potenziale positivo
dell’alimentazione che, come detto, ha valore compreso tra 500 e 1000V. Per ovviare a tale
problema, si dispone un secondo schermo, questa volta a potenziale di massa, come mostrato in
Figura 25.
18
Capitolo 2 – Misure di Resistenza_____________________________________________________
nA
Ris
V
Figura 25
Un'altra problematica da considerare riguarda il transitorio di alimentazione del circuito. Volendo,
infatti, considerare un modello dell’isolante del cavo più aderente alla realtà, bisogna considerare
che tale isolante è un dielettrico posto tra due conduttori (l’anima del cavo e l’acqua), ovvero è
caratterizzato anche da un comportamento capacitivo. Il modello completo dell’isolante è quindi,
rappresentato in Figura 26.
Poiché il circuito è alimentato con una tensione continua, a regime, gli effetti capacitivi non
influenzano in alcun modo il circuito. Il problema è durante il transitorio di accensione. Infatti, il
condensatore è un bipolo di equazione caratteristica:
dv
(28)
iC  C c
dt
Detta Eon la tensione di alimentazione, durante il transitorio di accensione ai capi del condensatore
è applicato un gradino di tensione da 0 a Eon. Secondo la (28), la corrente circolante nel
condensatore e, quindi, nel circuito, dovrebbe essere la derivata di un gradino, ovvero un impulso.
Idealmente, allora, il comportamento capacitivo del cavo produce un assorbimento di corrente
impulsivo che tenderebbe a far circolare nel circuito una corrente infinita. In realtà la corrente
assorbita durante questo transitorio non è infinita, ma è limitata dalla resistenza dei cavi di
collegamento e, soprattutto, dalla resistenza interna del generatore di tensione (che non ha una
potenza di corto circuito infinita). Ciò non toglie che la corrente al transitorio sia comunque elevata
e di valore tale da danneggiare in maniera permanente il nanoamperometro di portata molto
inferiore. Per tale motivo, come indicato in Figura 27, si dispone un interruttore in parallelo al
nanoamperometro. All’accensione del circuito, l’interruttore è mantenuto chiuso, in modo da
T
nA
C
Ris
V
Figura 26
19
Capitolo 2 – Misure di Resistenza_____________________________________________________
cortocircuitare il nanoamperometro; dopo un tempo sufficiente a ritenere che il transitorio si sia
estinto, l’interruttore viene aperto per eseguire la misura di corrente. Il tempo dopo il quale
l’interruttore viene aperto influisce sulla misura perché questa potrebbe essere eseguita durante il
transitorio di scarica del condensatore che modella il comportamento capacitivo del cavo; ciò
significa che il valore finale di resistenza di isolamento ottenuto potrebbe dipendere dal particolare
istante in cui la misura viene effettuata. Per evitare questo inconveniente, e rendere la misura della
resistenza di isolamento di un cavo ripetibile, la norma stabilisce il tempo preciso dopo il quale
aprire l’interruttore; tale tempo è di un minuto.
Il metodo per misurare resistenze di valore elevato è stato presentato facendo riferimento ad un
esempio classico, come quello della misura della resistenza di isolamento di un cavo. Le
problematiche esaminate, naturalmente, non sono specifiche dell’isolante dei cavi, ma devono
essere prese in considerazione, in generale, ogni volta che si esegue una misura di resistenza
elevata. Per tale motivo, i resistori, di resistenza di valore elevato, si presentano, costruttivamente
sempre come resistori a 3 morsetti. Infatti, due morsetti sono impiegati per addurre corrente e per
misurare la caduta di tensione ai capi della resistenza (dato il valore della resistenza, non ci si pone
il problema delle resistenze di contatto), mentre il terzo morsetto è collegato ad uno schermo che è
già disposto intorno al resistore.
20