Moto armonico: equazione del moto: soluzione: 2p/ T U.Gasparini, Fisica I d 2 x (t ) dt 2 2 x ( t ) x(t ) A sin(t ) T : periodo, = pulsazione A: ampiezza, : fase 1 spostamento: x (t ) X 0 sin(t ) velocità: dx (t ) dt X 0 cos(t ) v (t ) accelerazione: dv (t ) dt X 0 2 sin(t ) a (t ) 2 x (t ) U.Gasparini, Fisica I 2 Esempi di moto armonico: i) moto di un punto materiale di massa m sotto l’azione di una “forza elastica”: F = -k x ux F x < 0. Fx = -k x > 0. x x (posizione di equilibrio) x > 0. Fx = -k x < 0. F x x Legge di Newton: F = m a kx ( t ) m U.Gasparini, Fisica I con: Fx = m a x d 2 x (t ) dt 2 k/m d 2 x (t ) dt 2 2 x ( t ) 3 “Pendolo semplice” In un piano verticale sotto l’azione della forza peso mg , per piccole oscillazioni intornoalla posizione di equilibrio (asse verticale): ma = Ftot = mg + t l t m q Proiezione sull’asse tangente T: maT = mg sin q a m q mg l dq ds dt T Vale la relazione geometrica: ds = - l dq d s(t ) d (t ) dt 2 dt 2 2 d 2 s( t ) 2 mg sin q ( t ) Pertanto: ml d 2q ( t ) dt 2 mg sin q ( t ) Per piccole oscillazioni: sinq q d 2q ( t ) dt 2 U.Gasparini, Fisica I 2 2q ( t ) con: g/l 4 Legge oraria del moto del pendolo : Moto di un pendolo semplice per piccole oscillazioni: d 2q ( t ) dt 2 Legge oraria: q (t ) q0 sin(t ) T Periodo: 2q ( t ) 2p 2p g indipendente dalla massa m del pendolo: “isocronismo” del moto; dalla misura di T determinazione di g U.Gasparini, Fisica I 5 Energia in un moto armonico x(t ) X 0 sin(t ) spostamento: velocità: v (t ) dx (t ) X 0 cos(t ) dt Energia cinetica: E k (t ) 1 1 2 mv 2 mX 02 2 cos(t ) 2 2 Energia potenziale: x E p (t ) 0 F ( x ' )dx ' 1 1 kx 2 kX 02 sin(t ) 2 2 E(t) U.Gasparini, Fisica I t 6 2 Energia meccanica: E M Ek E p 1 1 2 2 2 mX 0 cos(t ) kX 02 sin(t ) 2 2 1 1 2 2 2 kX 0 cos (t ) sin (t ) kX 02 2 2 k 2 m Ek E M E p 2 EM= k X0 /2 = costante Ep 2 E(x) EM 1 kx 2 2 1 kx 2 2 U.Gasparini, Fisica I -X0 x 0. X0 7