Spin nucleare e struttura iperfine
Struttura degli spettri atomici che deriva dall’esistenza
di uno spin e di un momento magnetico del nucleo.
Numero quantico relativo allo spin nucleare
Isotopo
I
Isotopo
I
1H
1/2
1
3/2
0
1/2
1
15 N
1/2
0
5/2
1/2
3/2
1/2
2H
7Li
12 C
13 C
14 N
16,18O
17 O
19 F
23Na
199Hg
1. Numero pari di protoni e pari di neutroni, I = 0;
2. Numero pari di neutroni e dispari di protoni, I = intero/2;
3. Numero dispari di protoni e neutroni, I = intero.
Esempi:
Accoppiamento tra J ed I: momento angolare totale F
Costante di
struttura
iperfine
Atomo di idrogeno.
Stato fondamentale
Atomo di sodio.
Doppietto D1, D2
Struttura iperfine dell’idrogeno e del deuterio
1H
: Idrogeno, I=1/2
2H
: Deuterio, I=1
Struttura iperfine di atomi in campo magnetico
Al campo “interno” BJ si sovrappone un campo esterno B0
Due casi estremi:
B0 debole:
debole effetto Zeeman sulla struttura iperfine.
Si conserva l’accoppiamento tra I e J
B0 forte:
forte effetto Paschen-Back sulla struttura iperfine.
Rottura dell’accoppiamento tra I e J
Un campo di 0.1 T è normalmente “forte” per la struttura
iperfine.
Procedendo in modo analogo a quanto fatto per l’effetto Zeeman in
presenza di struttura fine, definiamo l’energia di interazione VHFS
e ricaviamo gF:
VHFS = −µ ⋅ B 0
F
µF = µI + µJ
∆E B 0 = −gF µB B0 mF
F( F + 1) + J(J + 1) − I (I + 1)
µN F(F + 1) + I( I + 1) − J(J + 1)
gF = gJ
− gI
2F( F + 1)
µB
2F(F + 1)
Il termine in gI può essere trascurato rispetto a quello in gJ, poiché
µN /µB=1/1836. Il livello iperfine si separa in 2F+1 componenti.
B=0
B≠0
B≠0
debole
forte
Regole di selezione
Numero quantico principale
∆n qualsiasi
Numero quantico del momento angolare
∆L = ± 1
Numero quantico del momento angolare di spin
∆S = 0
Accoppiamento spin-orbita
∆J = 0, ± 1
∆M J = 0, ± 1
Accoppiamento iperfine
∆F = 0, ± 1
∆M F = 0, ± 1
In presenza di
campo magnetico
