Formule di elettrostatica
Coordinate sferiche
x=r sin  cos 
y=r sin  sin 
z=r cos 
2
Infinitesimo di superficie: dV =r sin  d  d 
Infinitesimo di volume: dV =r 2 dr sin  d  d 
Limiti coordinate sferiche
r: 0 ∞
Angolo zenitale : 0  
Angolo azimutale : 0  2 
Densità di carica
Lineare: =
dq
dl
dq
dS
Superficiale =
Volumetrica =
Campo elettrico
q1 q 2
= 1
F
4  0 d 2
Verso:

q
 =lim F =
E
q
q0
4  0 d 2
0=8.85⋅10−12
+ uscente
dq
dq
oppure
dV
d
- entrante
 =−∇ Ep
F
 =qE
F

 r =−∇ V⋅d r ⇒ E⋅d
 r =−dV ⇒
E=−∇
V ⇒ E⋅d
B
 r =−V =V  A−V  B
∫ E⋅d
A

2 0
Campo di un piano infinito carico:
Flusso di un campo
v =∬ v⋅n dS
S
= 
∇⋅E
0
Circuitazione
 r =0
∮ E⋅d
forma integrale

 è conservativo
⇒ E
forma integrale
 =0
∇×E
forma locale
forma locale
Teorema di Gauss (vale per superfici chiuse)
 =
 E
Q
0
quindi
∬ E⋅n dS = Q
0
S
Energia potenziale
E p=
1 q1 q 2
cost
4  0 d
Ep non è una grandezza, ma un indice di stato. La grandezza è  E p
Di solito si sceglie cost in modo tale che E p ∞=0
L=− Ep
Potenziale
V=
q
Ep
cost=
q
4 0 d
V =
L non elettrico
q
[V ]=Volt=
Joule
Coulomb
Conduttori
2 sfere conduttrici, inizialmente:
Q1≠0 e Q2=0 e V1=V2
Dopo contatto e separazione:
Q ' 1=Q 1
R1
R1R 2
Q ' 2=Q 2
R2
R1R 2
Dielettrici (isolanti)
All'interno dei dielettrici il campo non è nullo.

Vettore polarizzazione : P
⋅n
 POL= P
 =0 E
 P

D

 POL=−∇ P
Per i dielettrici lineari:
 0 r −1 E

P=
 =0 r E
 = E

D
r 1 sempre
Teorema di Gauss per i dielettrici

∇⋅D=
LIB forma differenziale
 =Q LIB forma finita
 D
Divergenza in coordinate sferiche
∇⋅v =
2
1 ∂r v
per qualsiasi v dipendente solo da r
r2 ∂ r
Condensatore piano
C=
0 S
h
Q=C V
E=
V
h
Correnti
I=
dq
dt
[ A]
I =∬ 
J⋅n dS
S
Densità di corrente: J = v
∂
Equazione di continuità: ∇⋅J =− ∂ t
resistività :  R
 V=ℜ I Legge di Ohm
E
 = R J forma generale
dl
d ℜ= R
Seconda legge di Ohm
S
conducibilità :
d
⇒ −∯ J ⋅n dS = ∭  d 
dt 
S
1
=g
R
Magnetismo
 r

i dl×
B=
∮
 4
r
0
3

 =0
∇⋅B
 = J COND

∇×H
solo per fenomeni non tempovarianti

 = B −M

H
0


 = lim  m = d m
Magnetizzazione: M
Momento di dipolo magnetico m
n
 =i S 


d

  0


=

B=0 1
M

H
m H

m
suscettività magnetica

J MAGN

=∇× M

correnti di magnetizzazione
r
 =M
 ×n
J MAGN.sup
Formule di Laplace
 r
0 i dl×
4  r3
2
d F21=i 1 dl 1× db

B=
 =q  E
 v × B

 =q v × B
 o in forma più completa: F
Forza di Lorentz: F
J =g E

Equazioni di Maxwell
∇⋅
D= LIB

 −∂ B
∇ × E=
∂t
 =0
oppure, nel caso statico ∇× E

 = J COND
  ∂ D oppure, nel caso statico
∇×H
∂t
 =0
∇⋅B
Energia Elettrostatica
1
U =∭  E d 
2
2
∞
0
1
2
Nei conduttori: U = Q V
1
2
2
Nei dielettrici: U =∭ 0 r E d 
∞
 = J COND

∇× H