Diapositiva 1 - Docenti.unina

Propagazione ionosferica: plasma isotropo senza collisioni
r  1
 2p

2
con
2
Nq
 2p 
m 0
Propagazione ionosferica: plasma senza collisioni in un campo magnetico statico
H 0  H 0iˆz
 1

 r   j 2
 0

 j 2
1
0
1  1 
0

0
 3 
2 
 2p
 2  c2
 2pc
( 2  c2 )
3  1
 2p
2
c 
0 H 0 q
m
Propagazione ionosferica:
direzione di propagazione perpendicolare al campo magnetico terrestre
H 0  H 0iˆz
k  kiˆy
E  E z iˆz
H  H x iˆx
k2  k02 3
k2 
k02

12
  22
1

E  E x iˆx  E y iˆy
H  H z iˆz
TEM, onda ordinaria
TM, onda extra-ordinaria
Propagazione ionosferica:
direzione di propagazione parallela al campo magnetico terrestre
H 0  H 0iˆz
k2  k02 (1   2 )
k  kiˆz
E y  jEx
TEM, polarizzazione circolare destrorsa
k2  k02 (1   2 )
E y   jEx
Rotazione di Faraday
  l (k   k  ) / 2
TEM, polarizzazione circolare sinistrorsa
Propagazione ionosferica:
direzione di propagazione obliqua rispetto al campo magnetico terrestre
approssimazione di frequenza elevata
H 0  H 0iˆz
k  kiˆ
iˆ  iˆz  cos 
se    p ,   c , allora
k2  k02 ( 3   2 cos  )
Rotazione di Faraday
 l
 2pc
2 c
2
cos 