bande di energia in un conduttore g(E) va a zero sia al bordo inferiore che a quello superiore della banda La banda di energia più alta è parzialmente vuota ! livello di Fermi Overlap di bande di energia in un conduttore bande di energia nel sodio 3s1 la banda 3s è parzialmente vuota; l’overlap con la banda 3p estende la banda permessa in cui già cade EF bande di energia nel magnesio 3s2 EF la banda 3s è totalmente occupata, ma l’overlap con la banda 3p fa sì che EF cada in una zona di energie permesse 1 bande di energia in un isolante EF energy gap bande di energia in un semiconduttore EF 2 Modello classico: Drude e Lorentz, 1905 il problema: la legge di Ohm V=RI suggerisce una proporzionalità tra forza (campo elettrico) e velocità (intensità di corrente) moto “viscoso” conduzione elettrica nei metalli l I S V il modello: • gli elettroni in un conduttore si comportano come un “gas” di particelle quasi libere che si muovono con velocità disordinata di agitazione termica in tutte le direzioni, secondo la distribuzione di Boltzmann (velocità termica vt ) • in presenza di un campo elettrico gli elettroni vengono accelerati in direzione opposta al campo, acquistando una velocità media ordinata in questa direzione (velocità di deriva vd ) • negli urti anelastici contro gli ioni del reticolo perdono l’energia in più acquistata nell’accelerazione e ripartono con l’energia termica media (il che spiega l’effetto Joule) • la velocità media di deriva è quindi la velocità media acquistata sotto l’azione del campo elettrico nel tempo medio " fra un urto e il successivo (tempo di rilassamento) 3 superconduttori temperatura critica Esperimento storico di Kamerlingh Omnes (1911): transizione superconduttiva di Hg a 4,2 K transizione superconduttiva di Mg B2 (HTCS: High Critical Temperature Superconductor ) semiconduttori Caratteristiche a 0K: ! banda di valenza completamente occupata Ec ! banda di conduzione completamente vuota ! piccolo gap di energie proibite Eg= 1,1 eV (Si); 0,7 eV (Ge); 1,4 eV (GaAs) Ega p Ev buca 4 a T > 0K: semiconduttori ! un elettrone può essere eccitato dalla banda di valenza a quella di conduzione ! ogni elettrone che passa in banda di conduzione lascia un posto vuoto (buca) in banda di valenza Ec Ega p Ev ! - anche la buca in banda di valenza è “mobile”, perché può essere occupata da un elettrone che lascia a sua volta una buca e così via buca semiconduttori ! sotto l’azione di un campo elettrico esterno il moto di deriva avviene sia in banda di conduzione che in banda di valenza ! l’elettrone in banda di valenza è in una zona “di massa efficace negativa” e il suo moto può essere equiparato a quello di una particella con massa positiva e carica elettrica positiva Ec Ega p Ev buca 5 conducibilità elettrica nei semiconduttori due contributi alla conducibilità: masse efficaci molto piccole mobilità contributo degli elettroni in banda di conduzione contributo delle buche in banda di valenza conducibilità elettrica nei semiconduttori due contributi alla conducibilità: contributo degli elettroni in banda di conduzione contributo delle buche in banda di valenza 6 “drogaggio” EF livello del donatore donatore drogaggio tipo “n” con un atomo pentavalente (fosforo) accettore livello dell’accettore EF drogaggio tipo “p” con un atomo trivalente (Al) conducibilità elettrica in semiconduttori drogati EF “n” “p” livello del donatore livello dell’accettore con un drogaggio di tipo “n”, la conducibilità è dovuta praticamente solo alla densità nd dei donatori con un drogaggio di tipo “p”, la conducibilità è dovuta praticamente solo alla densità na degli accettori EF 7 la giunzione P-N la giunzione P-N Il diodo a giunzione Clicca qui Apri il file zoompn.webarchive 8 la giunzione P-N polarizzata la giunzione P-N polarizzata 9 Visualizza il file zoom diodo.webarchive Calcolo del flusso di elettroni: La caratteristica del diodo Calcolo della densità di corrente: Caratteristica del diodo: 10 raddrizzatore Diodo LED (light emitting diode) applicazioni applicazioni Un diodo agente come sorgente di radiazione E’ costituito da una giunzione p-n polarizzata direttamente in modo da avere un gran numero di portatori di carica che attraversano la giunzione : elettroni dalla zona n alla zona p, lacune in senso opposto. Nella depletion layer e in prossimità di essa i portatori di segno opposto si ricombinano: l'elettrone decade "spontaneamente", dal livello che occupa sul fondo della banda di conduzione, ad un livello vuoto (lacuna) della banda di valenza; l'energia perduta !E viene emessa come fotone 11