Lezione n.01TD-2012
pag
Inizio parte di termodinamica
Scopi principali
• Acquisire elementari conoscenze di meccanica classica e
termodinamica
• Saper affrontare problemi connessi a tali materie
• Abituarsi a schematizzare i problemi (individuare il giusto
grado di schematizzazione), “giocando” con sistemi
“concreti”
• Occasione per applicare tecniche di calcolo e conoscenze
acquisite in corsi di matematica
programma
Termodinamica:
• elementi di termologia,
• gas perfetti e loro trasformazioni termodinamiche
• macchine termiche
• 1° principio, 2° principio
Testo: uno di quelli già indicati: p.es.
focardi massa uguzzoni
fisica generale – termodinamica e fluidi
ed ambrosiana
valida, simile e più economica alternativa (costa meno acquistarlo che fotocopiarlo)
mazzoldi nigro voci
elem di fisica
meccanica e termodinamica
edises
1
Lezione n.01TD-2012
Argomenti di questa lezione
•
•
•
•
•
•
Prime definizioni di temperatura
Dilatazione termica, termometri
Calore (primo cenno)
Capacità termica e calori specifici
Cenni ai fenomeni di conduzione termica
(Equazione del calore in una dimensione)
pag
2
Lezione n.01TD-2012
pag
3
Temperatura e “principio zero”
Effetti della temperatura ⇒Principi di funzionamento di
termometri
È possibile definire lo stato di equilibrio termico fra due
corpi.
Ha le proprietà di una relazione d’equivalenza:
Aè
all’equilibrio
con B
Bè
all’equilibrio
con C
⇒
Aè
all’equilibrio
con C
Scale e fenomeni di “riferimento per la definizione delle
scale.
Termometri a gas:
A V costante, ∆p∝∆T
A p costante, ∆V∝∆T
Come si misura/controlla/stabilisce/stabilizza la
pressione?
Lezione n.01TD-2012
pag
Termometri basati sulla dilatazione termica di liquidi e
solidi
Perché liquidi e solidi si dilatano?
E
r
req
Al prim’ordine,
∆L=Lα'∆E=Lα∆T.
Coefficienti di dilatazione termica lineare, superficiale,
volumica
∆L=Lα∆T (dilatazione lineare)
∆S=Sβ∆T (dilatazione superficiale)
∆V=Vγ∆T (dilatazione volumica)
che relazione c’è fra α, β e γ?
4
Lezione n.01TD-2012
pag
• Cenni ai fenomeni di trasferimento di calore:
conduzione termica
convezione
irraggiamento
Conduzione in un mezzo omogeneo
dQ/dt proporzionale a ∆T
dQ/dt proporzionale alla superficie S in inversamente
proporzionale alla distanza L
dQ/dt=K ∆T S/L
simile alla legge di Ohm: i=V/R, R=ρL/S=(1/σ)L/S
K=conducibilità termica
σ= conduciblità elettrica
Q=C dT dove C è la capacità termica.
∆T=(dT/dx)∆x=(dT/dx)L
Attraverso una sezione del filo in posizione x passa in un
tempo dt una quantità di calore
dQ =K S dt (∆T/L)= K S dt ∂T/∂x
5
Lezione n.01TD-2012
pag
Equazione del calore in una dimensione
Attraverso una sezione del filo in posizione x passa in un tempo dt una
quantità di calore
dQ =K S dt (∆T/L)= K S dt ∂T/∂x
KS dt (∂T/∂x)|x=x0
KS dt (∂T/∂x)|x=x0+∆x
∆x
Assumiamo che sia C=c∆x: c è la capacità termica per unità di lunghezza.
la quantità di calore scambiata dal trattino ∆x nel tempo dt
comporta una variazione nel tempo della temperatura di tale trattino:
dQ/dt =c∆x ∂T/∂t Il flusso di calore attraverso una sezione trasversale è
Φ=KS (T2-T1)/L= KS [(∂T/∂x)L] /L = KS (∂T/∂x)
La differenza fra flusso entrante a sinistra e flusso uscente a destra è
Φ(x0)−Φ(x0+∆x)=KS (∂T/∂x)|x=x0− KS (∂T/∂x)|x=x0+∆x
Ovvero KS (∂2T/∂x2)∆x,
quindi
c∆x ∂T/∂t = KS (∂2T/∂x2)∆x
∂T/∂t=(KS/c)(∂2T/∂x2)
6
Lezione n.01TD-2012
Convezione
Trasmissione di energia termica mediata da scambio di
materia.
Irraggiamento
Legge di Stefan Boltzmann
P∝T4
temperatura del sole
raggio del sole
raggio dell’orbita terrestre
calcolo della temperatura d’equilibrio
pag
7
