Lezioni di Meccanica del Volo 2
annuncio pubblicitario
Lezioni di Meccanica del Volo 2 - Modello dell’atmosfera L. Trainelli 1 2 Indice 1 1.1 1.2 1.3 2 2.1 2.2 2.3 2.4 INTRODUZIONE . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Caratteristiche dell’atmosfera . . . . . . . . . . . . . . . Regioni dell’atmosfera . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Variazione della pressione e della densità con la quota . ATMOSFERA STANDARD INTERNAZIONALE (ISA) Definizione . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Distribuzione della pressione e della densità . . . . . . . Distribuzione della viscosità . . . . . . . . . . . . . . . . Atmosfere non standard . . . . . . . . . . . . . . . . . . 16 febbraio 2011 (Versione 2.0) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3 3 3 4 5 6 8 9 10 1 INTRODUZIONE 3 Problem: Flight attendant cold at altitude. Action: Ground checks OK. – one of the ‘QANTAS squawks’ (from the Internet). 1 INTRODUZIONE In questa sezione consideriamo l’analisi del modello adottato nella Meccanica del Volo per l’atmosfera terrestre. Si tratta di un argomento di importanza fondamentale, dato che la porzione d’atmosfera in cui è immerso il velivolo è caratterizzata da valori di pressione, temperatura, densità, viscosità, etc. da cui dipendono in modo estremamente significativo tanto le forze aerodinamiche, quanto le forze propulsive agenti su velivolo stesso. 1.1 Caratteristiche dell’atmosfera L’atmosfera è una regione gassosa che circonda interamente la Terra. L’aria che la compone, per la porzione che interessa il volo (troposfera e prima porzione della stratosfera, si veda oltre) è una miscela di gas (78% N2 , 21% O2 , 1% Ar2 , etc.) che si comporta con buona approssimazione secondo il modello teorico del gas perfetto. Tale modello implica che le grandezze di stato pressione p, densità ρ e temperatura ϑ siano legate dalla legge p = R ρ ϑ, (1) dove R = 287.05 m2 /K s2 . Mediante tale legge, è possibile, date due grandezze di stato qualsiasi scelte tra (p, ρ, ϑ), determinare la terza. Uno scostamento da questo comportamento si ha quando l’aria è umida, ossia quando è presente del vapore acqueo in quantità non trascurabile. Nell’atmosfera l’acqua risulta presente anche allo stato liquido (gocce) e solido (aghi di ghiaccio), concentrata nei diversi tipi di nube e durante le precipitazioni meteorologiche. 1.2 Regioni dell’atmosfera I parametri caratteristici dell’aria circostante un velivolo, come le grandezze di stato citate, la velocità del suono a, la viscosità µ, etc. dipendono in modo rilevante dalla quota geometrica h. Dall’osservazione sperimentale degli andamenti medi di tali grandezze con la quota si deduce una classificazione delle diverse porzioni dell’atmosfera: • troposfera – dal livello del suolo ad una quota crescente da circa 8000 m ai poli a circa 17000 m all’equatore; si tratta di una zona caratterizzata da un trasferimento di calore dalla superficie terrestre, che comporta una 1 INTRODUZIONE 4 progressiva diminuzione della temperatura al crescere della quota; è la regione in cui si concentrano i fenomeni meteorologici e contiene circa l’80% della massa dell’intera atmosfera; • stratosfera – dalla tropopausa (il confine superiore della troposfera) ad una quota di circa 50000 ÷ 55000 m; si tratta di una zona caratterizzata da un’inversione nell’andamento della temperatura rispetto alla troposfera, suddividibile in due porzioni: – una prima regione di sostanziale equilibrio termodinamico, in cui la temperatura rimane pressochè costante, dalla tropopausa a circa 20000 m; – una seconda regione in cui la temperatura cresce con la quota, fino a raggiungere valori attorno a 0◦ C alla stratopausa (il confine superiore della stratosfera); questa regione é ricca in ozono (O3 ), la cui produzione negli strati più bassi a partire da ossigeno atomico (O) e biatomico (O2 ) é caratterizzata da una reazione esotermica, che é responsabile del riscaldamento della stratosfera rispetto alle regioni al di sotto e al di sopra di essa; negli strati più alti l’ozono viene poi scisso nuovamente in ossigeno atomico e biatomico per assorbimento di radiazione solare ultravioletta; • mesosfera – dalla stratopausa ad una quota di circa 85000 ÷ 90000 m; si tratta di una zona caratterizzata da una temperatura monotonicamente decrescente fino a toccare la temperatura minima che si registri sulla Terra, attorno a 85◦ C; • termosfera – dalla mesopausa (il confine superiore della mesosfera) verso lo spazio esterno; si tratta di una zona caratterizzata da una temperatura monotonicamente crescente il cui valore, anche superiore a 200◦ C, dipende fortemente dall’attività solare. Il volo atmosferico si concentra, per la stragrande maggioranza dei casi, nella troposfera e nella prima porzione della stratosfera. 1.3 Variazione della pressione e della densità con la quota Si assume che l’aria in quiete si comporti come un gas perfetto in equilibrio statico sotto l’effetto delle sole forze dovute alla pressione p ed al campo di gravità uniforme1 di intensità g0 = 9.80665 m/s2 , per cui dp = −ρ g0 . dh (2) 1 In queste note manterremo il pedice 0 per il valore dell’intensità del campo gravitazionale allo scopo di sottolineare che, per motivi convenzionali, tale valore (9.80665 m/s2 ) è leggermente diverso da quello usato in ogni altra occasione (9.810 m/s2 ). Si noti che la dizione “accelerazione di gravità” spesso utilizzata per questa grandezza non è corretta, a rigore. 2 ATMOSFERA STANDARD INTERNAZIONALE (ISA) 5 In tal caso, è possibile esprimere la dipendenza della pressione al variare della quota secondo la relazione dp p =− g0 , (3) dh Rϑ ossia secondo l’equazione differenziale dp g0 =− dh, p Rϑ (4) Questa, integrata tra una quota di riferimento href ed una quota generica h, risulta Z h Z h g0 dp =− dh (5) p R ϑ href href ossia Z h p(h) g0 dh ln , (6) =− pref R href ϑ(h) essendo pref := p(href ). Pertanto, se si conosce la distribuzione ϑ(h) della temperatura con la quota, è possibile valutare la pressione. Per la densità, data l’equazione 1, si ha Z h g0 ρ(h) ϑref dh − , (7) ln = ln ρref ϑ(h) R href ϑ(h) essendo ρref := ρ(href ) e quindi vale la stessa considerazione. Unità di misura L’unità di misura della pressione, nel Sistema Internazionale, è il pascal (Pa), pari a un newton per metro quadrato. Tra le varie unità tecniche in uso nella pratica aeronautica vanno citate il millibar (mb), l’atmosfera (atm), il millimetro di mercurio (mmHg ) ed il pollice di mercurio (inHg ).2 Per quanto riguarda la densità, l’unita di misura SI è il kilogrammo per metro cubo (kg/m3 ), mentre nella pratica aeronautica si può incontrare il grammo per centimetro cubo (g/cm3 ), la libbra per piede cubico (pound cubic foot, lb/ft3 ) oppure lo slug per piede cubico (slug cubic foot, slug/ft3 ).3 Per la temperatura, l’unità di misura SI è il kelvin (K). Tra le unità in uso nella pratica aeronautica si trovano il grado centigrado (degree centigrade, ◦ C) e il grado Farenheit (degree Farenheit, ◦ F).4 2 ATMOSFERA STANDARD INTERNAZIONALE (ISA) In generale, l’atmosfera terrestre è caratterizzata da parametri (temperatura, pressione, densità, viscosità, umidità, etc.) dipendenti dal tempo e dalla posizione. Data l’importanza di questi parametri per la dinamica dei velivoli, è necessario adottare un modello per l’atmosfera che permetta di confrontare dati e calcoli in modo univoco. 2 1 mb = 100 Pa, 1 atm = 101325 Pa, 1 mmHg = 133.32 Pa, 1 inHg = 3386.53 Pa. 1 lb/ft3 = 16.02 kg/m3 , 1 slug/ft3 = 515.38 kg/m3 . 4 1◦ C = 1 K, 1◦ F = 1.8 K. La corrispondenza tra le scale di temperatura è riportata nella tabella 1. 3 2 ATMOSFERA STANDARD INTERNAZIONALE (ISA) K 0 273.15 373.15 ◦ C −273.15 0 100 6 ◦ F −459.67 32 212 Tab. 1: Corrispondenze tra le scale di temperatura assoluta (kelvin), Celsius (centigradi) e Farenheit. quota (m) 0 3000 6000 9000 ≥11000 K 288.15 268.65 249.15 229.65 216.65 ◦ C 15◦ −4.5◦ −24◦ −43.5◦ −56.5◦ Tab. 2: Temperatura ISA al livello medio del mare, alla tropopausa, e ad alcune quote intermedie. 2.1 Definizione L’Atmosfera Standard Internazionale (International Standard Athmosphere, o ISA), anche detta Aria Tipo Internazionale, è un modello matematico dell’atmosfera stabilito per convenzione dall’ICAO (International Civil Aviation Organization) nel 1964 e adottato in tutto il mondo per le studio dei fenomeni di interesse aeronautico. quota (m) 0 3000 6000 9000 ≥11000 m/s 340.29 328.58 316.43 303.79 295.07 km/h 1225.04 1182.87 1139.13 1093.65 1062.25 kts 661.47 639.25 615.61 591.03 573.57 Tab. 3: Velocità del suono ISA al livello medio del mare, alla tropopausa, e ad alcune quote intermedie. Nell’ISA, l’aria è considerata un gas perfetto, privo di umidità, di composizione chimica costante. Si assume che l’atmosfera sia composta da una troposfera che si estende dall’altezza del livello del mare medio, ossia dalla quota h0 = 0 m, alla quota hT = 11000 m; da una prima porzione della stratosfera che si estende dall’altezza hT della tropopausa alla quota hS = 20000 m; le porzioni più elevate hanno interesse soltanto per il volo extra-atmosferico e non vengono prese in considerazione qui. Inoltre, si assume una variazione ben precisa del gradiente 2 ATMOSFERA STANDARD INTERNAZIONALE (ISA) 7 di temperatura λ, definito da λ := dϑ , dh (8) in ognuna delle porzioni di interesse: • nella troposfera il gradiente di temperatura ha un valore costante pari a λISA = −0.0065 K/m; • nella prima porzione della stratosfera è nullo, λISA = 0 K/m. In sintesi, pertanto, λISA := −0.0065 K/m, 0 K/m, h ∈ [h0 , hT ) . h ∈ [hT , hS ) (9) La dipendenza della temperatura al variare della quota nella tropopausa è dunque data da ϑISA (h) = ϑ0 + λISA h, h ∈ [h0 , hT ). (10) dove ϑ0 := ϑISA (h0 ) = 288.15 K. Il valore ottenuto alla quota di 11000 m è ϑS := ϑISA (hT ) = 216.65 K. Tale valore si mantiene costante nella prima porzione della stratosfera, essendo la temperatura data da ϑISA (h) = ϑS , h ∈ [hT , hS ). (11) L’andamento della temperatura secondo le leggi 10 e 11 è data nella figura 1. La tabella 2 riporta alcuni valori della temperatura a diverse quote. L’ipotesi di una variazione data della temperatura con la quota, unita a quella di gas perfetto, rende ogni grandezza di stato funzione della sola quota. Ad esempio, essendo la velocità del suono (sound speed ) a in un gas perfetto funzione della sola temperatura tramite l’equazione p a = γ R ϑ, (12) dove γ = 1.4, la definizione dell’ISA implica una dipendenza della velocità del suono con la quota data da p aISA (h) = γ R (ϑ0 + λISA h), (13) nella troposfera, e da aISA (h) = p γ R ϑS = aS , (14) nella prima porzione della stratosfera. I valori alla quota del livello del mare medio e alla tropopausa sono a0 := aISA (0) = 340.29 m/s e aS := aISA (hT ) = 295.07 m/s. La tabella 3 riporta alcuni valori della velocità del suono a diverse quote. 2 ATMOSFERA STANDARD INTERNAZIONALE (ISA) 2.2 8 Distribuzione della pressione e della densità Assumendo la distribuzione di temperatura dell’ISA, dalle equazioni 6 e 7 si ottengono le distribuzioni della pressione e della densità al variare della quota. Infatti, nella troposfera si ha Z ϑ Z h dϑ dh 1 1 ϑ(h) = = ln , (15) ϑ(h) λ ϑ λ ϑref ISA ISA ϑref href per cui p(h) g0 ϑ(h) =− ln , pref R λISA ϑref g0 ϑ(h) ρ(h) =− 1+ ln ln ρref R λISA ϑref ln (16) e quindi p(h) = pref ρ(h) = ρref ϑ(h) ϑref ϑ(h) ϑref − R λg0 ISA , − (17) g 1+ R λ 0 ISA . Nella prima porzione della stratosfera invece si ha Z h Z h 1 dh h − href = dh = , ϑ(h) ϑ ϑS S href href (18) per cui p(h) g0 =− (h − href ), pref R ϑS g0 ρ(h) =− (h − href ). ln ρref R ϑS ln (19) Le leggi di distribuzione della pressione risultano quindi date da − g0 R λISA λISA 1+ h , ϑ0 g0 pS exp − (h − hT ) , R ϑS pISA (h) = pISA (h) = p0 h ∈ [h0 , hT ), (20) h ∈ [hT , hS ), (21) h ∈ [h0 , hT ), (22) e quelle della densità da − 1+ g0 R λISA λISA ρISA (h) = ρ0 1 + h , ϑ0 g0 ρISA (h) = ρS exp − (h − hT ) . R ϑS h ∈ [hT , hS ), (23) 2 ATMOSFERA STANDARD INTERNAZIONALE (ISA) quota (m) 0 3000 6000 9000 11000 14000 17000 20000 Pa 101325 70108 47180 30742 22632 14101 8786 5474 atm 1 0.69 0.46 0.30 0.22 0.14 0.08 0.05 mb 1013 701 471 307 226 141 88 55 9 mmHg 760 526 354 231 169 106 66 41 inHg 29.92 20.70 13.93 9.08 6.68 4.16 2.59 1.62 Tab. 4: Pressione ISA al livello medio del mare, alla tropopausa, al termine della prima porzione della stratosfera e ad alcune quote intermedie. quota (m) 0 3000 6000 9000 11000 14000 17000 20000 kg/m3 1.2250 0.9091 0.6597 0.4663 0.3639 0.2267 0.1413 0.0880 lb/ft3 0.0765 0.0568 0.0412 0.0291 0.0227 0.0142 0.0088 0.0055 slug/ft3 0.0024 0.0018 0.0013 0.0009 0.0007 0.0004 0.0003 0.0002 Tab. 5: Densità ISA al livello medio del mare, alla tropopausa, al termine della prima porzione della stratosfera e ad alcune quote intermedie. I valori di pressione e temperatura di riferimento per la quota del livello medio del mare e per la tropopausa sono p0 := pISA (h0 ) = 101325 Pa, ρ0 := ρISA (h0 ) = 1.2250 kg/m3 , pS := pISA (hT ) = 22632 Pa, ρS := ρISA (hT ) = 0.3639 kg/m3 . L’andamento della pressione e della densità secondo le leggi 20, 21,22 e 23 sono date nelle figure 2 e 3. La figura 4 mostra gli andamenti dei rapporti adimensionali T /T0 , p/p0 e ρ/ρ0 con h. 2.3 Distribuzione della viscosità Nell’ISA si assume che la viscosità µ, che ha rilievo nella valutazione della resistenza dei velivoli, vari con la quota secondo l’equazione seguente: p ϑISA (h)3 µISA (h) = β , (24) ϑISA (h) + S dove le costanti β e S valgono rispettivamente β = 1.458 × 10−6 kg/s m K−1/2 e S = 110.4 K. Risulta pertanto µ0 := µISA (0) = 1.7894 × 105 kg/m s e µS := 2 ATMOSFERA STANDARD INTERNAZIONALE (ISA) µISA (hT ) = 1.4216 × 105 kg/m s. Di conseguenza, s 3 ϑ0 + S ϑISA (h) µISA (h) = µ0 ϑISA (h) + S ϑ0 10 (25) nella troposfera e µISA (h) = µS (26) nella prima porzione della stratosfera. 2.4 Atmosfere non standard Per tenere conto della differenza tra l’atmosfera ‘del giorno’ dall’ISA si definisce un modello d’atmosfera non standard (off-ISA atmosphere) attraverso una diversa distribuzione di temperatura ϑ(h) 6= ϑISA (h). Questa viene fornita attraverso un incremento ∆ϑ costante con h rispetto alla legge 10: ϑ(h) = ϑISA (h) + ∆ϑ = (ϑ0 + ∆ϑ) + λISA h. (27) Nella pratica aeronautica, le condizioni non standard vengono descritte indicando la temperatura ad una data quota come ‘ISA + ∆ϑ’. Questa correzione ha particolare importanza nelle zone inferiori della troposfera. Infatti, ai fini della condotta del volo, a quote elevate il riferimento convenzionale all’atmosfera standard è di norma accettabile. 2 ATMOSFERA STANDARD INTERNAZIONALE (ISA) 11 Fig. 1: Distribuzione della temperatura nell’Atmosfera Standard Internazionale (ISA). Fig. 2: Distribuzione della pressione nell’Atmosfera Standard Internazionale (ISA). 2 ATMOSFERA STANDARD INTERNAZIONALE (ISA) 12 Fig. 3: Distribuzione della densità nell’Atmosfera Standard Internazionale (ISA). Fig. 4: Distribuzione dei rapporti della temperatura, della pressione e della densità rispetto ai loro valori a quota 0 nell’Atmosfera Standard Internazionale (ISA). 2 ATMOSFERA STANDARD INTERNAZIONALE (ISA) 13 Avvertenza Questo testo è fornito per uso personale degli studenti. Viene reso disponibile in forma preliminare, a supporto per la preparazione dell’esame di Meccanica del Volo. È gradita la segnalazione di errori e refusi. Copyright Dipartimento di Ingegneria Aerospaziale – Politecnico di Milano (Legge italiana sul Copyright 22.04.1941 n. 633)
