Lezione n.19-2011 Argomenti di questa lezione (esercitazione) Esercizi vari (tratti da prove d’esame) su: • (Macchina di Atwood..continua) • Moti sotto forze centrali. In particolare, moti sotto forza gravitazionale, leggi di Keplero leggi di conservazione • moti di puro rotolamento pag 1 Lezione n.19-2011 pag 2 Forze centrali e moti sotto forze centrali. Esempi: forza elastica forza Coulombiana fra cariche puntiformi (o distribuzioni a simm. sferica) Forza gravitazionale fra oggetti puntiformi (o sferici) Abbiamo dimostrato che le forze centrali sono conservative. Per la forza gravitazionale abbiamo ricavato l’espressione dell’energia potenziale U(r)=−GMm/r U(r) r Lezione n.19-2011 pag Se si sceglie come polo il centro di attrazione, la forza centrale ha sempre braccio nullo, per cui L resta costante Come prima conseguenza, se ne deduce che la traiettoria giace su un piano. Moti Kepleriani. Pensiamo al moto di pianeti intorno al Sole. Prima legge: le traiettorie hanno la forma di coniche. Seconda legge: la velocità areolare è costante, ovvero il raggio vettore (congiungente fra pianeta e sole) copre aree uguali in tempi uguali. L=rΛp= costante L=r p sinθ=r m v sinθ Terza legge: per tutti i pianeti, ha un valore fissato il rapporto fra il quadrato del periodo e il cubo della misura del semiasse maggiore dell’orbita. Dimostrazione limitata al caso di orbite circolari: 3 Lezione n.19-2011 pag 4 2 ottobre 2002 Una cometa di massa m orbita intorno al sole (che ha massa M) su un’orbita ellittica. L’orbita è tale che la distanza massima dal sole, D, è uguale a dieci volte la distanza minima, d. a) Quali grandezze meccaniche sono costanti del moto, e perché? b) Di quanto varia l’energia cinetica della cometa fra il punto in cui essa è massima e quello in cui è minima? E quali sono tali due punti? c) Quanto vale l’energia meccanica totale della cometa? [Rispondere usando solo i dati disponibili, che sono d, D = 10d, M, m e la costante universale di gravitazione G. Si assuma M >> m , così che il sole possa considerarsi fermo e si assumano trascurabili gli effetti di altri corpi celesti.] Lezione n.19-2011 Cilindro in moto di rotolamento puro lungo un piano inclinato. pag 5