Il bosone di Higgs a LHC
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Il bosone di Higgs a LHC Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 1 Il bosone di Higgs a LHC - sommario il bosone di Higgs nel MS; produzione e decadimento di Higgs a LHC; osservabilità dell’Higgs a LHC, in_ funzione di mH [studi MC !!!] : _ pp ttH H bb; pp qq’HX [VBF], H +-; pp HX, H ; pp HX, H ZZ(*) ℓ+ℓ- ℓ+ℓ-; _ + (*) pp HX, H WW , ℓ ℓ ; [molte altre analisi ... vedi bibliografia]. misura dei parametri del bosone di Higgs; riassunto dei valori di significanza statistica. NB – Modello Standard Minimale [cioè una sola particella fisica nel settore di Higgs, i cui parametri siano calcolabili nel MS]. Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC a LEP, a posteriori, la realtà è quasi sempre stata migliore delle previsioni, perchè l’acceleratore, i rivelatori (e i fisici) si sono comportati meglio delle aspettative. 2 Nota bene Ascoltando le presentazioni e leggendo le proposte di esperimento, si potrebbe trarre la deduzione (errata) che LHC è realizzato con l’unico scopo di scoprire il bosone di Higgs (e le SUSY); in realtà, LHC è una macchina “esploratoria” : aumenta di oltre l’80% l’intervallo di s accessibile agli esperimenti, ha rivelatori capaci di osservare tutti gli stati finali, possiede la potenzialità di scoprire tutta la fisica producibile; l’argomento teorico del bosone di Higgs serve a dimostrare che, per valori di ŝ 1 TeV non ci può essere un “deserto” : la non esistenza del bosone di Higgs con mH 1 TeV sarebbe una inconsistenza del Modello Standard e, quindi, una grande scoperta di per sé (che però nessuno si augura); dal punto di vista sperimentale, il bosone di Higgs è un argomento ideale per illustrare le potenzialità e le difficoltà di LHC per la ricchezza di stati finali da rivelare, i metodi differenti di analisi e i differenti valori di energia e massa finale : questo è lo spirito della presentazione che segue; [argomento analogo per la ricerca di SUSY, non trattata qui]. pre-2010 pre-2011 !!! Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 3 accoppiamenti “vietati” ricordare : • Z HH •ZH •H •Hgg no a tutti gli ordini (spin-statistica, cfr. º º º); no all’ordine più basso (Z, H neutri !!!); no all’ordine più basso (H neutro !!!); no all’ordine più basso (Higgs non ha interazioni forti). ??? Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 4 limiti teorici per mH • la massa del bosone di • • • • Higgs è un parametro libero del MS; però, la richiesta di non violazione dell’unitarietà pone un limite superiore mH < 1 TeV (approx.); la ulteriore richiesta che il MS abbia consistenza fino ad una certa scala di massa pone un limite superiore a mH, funzione di ; la stabilità del vuoto pone un limite inferiore a mH; in totale, e.g. =mPlanck 130<mH<180 GeV. Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 5 pp HX a s = 7 TeV GF g g q q’ H t VBF W,Z W,Z H t g H g t bar Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC ttH q q bar W,Z H WH, ZH W,Z 6 pp HX a s = 14 TeV GF g g q q’ H t VBF W,Z W,Z H t g H g t bar Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC ttH q q bar W,Z H WH, ZH W,Z 7 pp HX a s = 7 14 TeV 2 mt Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 8 produzione di Higgs : 7 / 14 TeV a MX [= mH = ŝ = s(x1x2)½] fissa, la sezione d’urto ppMXX dipende solo dalle funzioni di struttura [=luminosità partoniche]. Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 9 accoppiamenti del bosone di Higgs [PDG 2010, 378] • al “tree level” l’accoppiamento dell’Higgs con una coppia di fermioni (f=quark, leptoni) o di bosoni di gauge (Vi = W,Z) è dato da : (H ff ) cf 4 2 4mf2 f 1 2 ; mH (H VV i i ) ki GF mH mf23f ; 1 [leptoni] ; cf 3 [quark] GF mH3 64 2 i (4 4 xi 3 xi2 ); 2 [W ] 4mi2 4mi2 i 1 2 ; x i 2 ; k i ; mH mH 1 [Z ] tot (mH ) j (H f j f j ) k (H VkVk ). BR(H X ) (H X ) BR(mH ). tot • la somma corre su tutti i valori di j,k cinematicamente consentiti ad una data mH; • per mH >> mz, tot (TeV) ½ mH3 (TeV). • pertanto, se mH > 2 mW,Z, preferenzialmente H W,Z; se invece mH < 2 mW.Z, Hƒƒ; ƒ è il fermione di massa maggiore cinematicamente permesso; • all’aumentare (ipotetico) di mH si aprono nuovi canali, e pertanto H aumenta. Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 10 accoppiamenti del bosone di Higgs [2] [PDG 2010, 378] • oltre il “tree level” sono importanti per la rivelazione i decadimenti Hgg e H (molto meno in pratica, HZ) : • formule complete in bibliografia AD : (H gg ) 1 36 3 2 2 s2GF mH3 Igg ; ove Igg = q Iq (m / m ) f (mH ) ~ 0.1 1; 2 q H q 2 H g (somma sui quark q ); (H ) 2 1 3 8 2 2 em GF mH3 I ; ove I f cf qf2 If (mf2 / mH2 ) IW f (mH ) ~ 1 10; [somma sui fermioni f carichi, cf =1( ) o 3(q)]. 2 (H ) / (H W W ) em /(42 ) ~ 106. Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC g H W, t, (b) l’interferenza tra W e q (t) è cospicua e negativa (???!!!) 11 larghezza totale del bosone di Higgs ~mH3 mH1.4 TeV tot mH, non è più una “particella”. O(1 MeV) Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 12 decadimento del bosone di Higgs : 100-200 GeV R= Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC (HX) i(HXi) 13 decadimento del bosone di Higgs : > 200 GeV Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 14 [curiosità : Higgs BR analitici] sbagli di disegno no W, Z, t virtuali Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC code troppo lunghe ??? 15 ricerca del bosone di Higgs (1) 100 BH B.R. (Higgs X) b bbar + c cbar 10-1 gg WW(*) ZZ(*) 10-2 Z t tbar 10-3 50 Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 100 200 mH [GeV] 500 1000 16 ricerca del bosone di Higgs (2) LEP II WW(*) ℓ+ℓ- ttH, Hbb W/Z/ttℓ±,H WW,ZZℓ±jj, ℓ+ℓ-jj ZZ ℓ+ℓ- ZZ(*) 4ℓ± 50 100 Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 200 mH [GeV] 500 • a seconda di mH, l’Higgs decade in modo differente ricerche differenti della “stessa” particella; • in sostanza, tre regimi separati : mH<120 GeV, Hb bbar, [WW, ]; mH>120 GeV, agg. HWW, ZZ; caso particolare (molto importante) H. 1000 17 procedura statistica a LHC obs = ss + bb; E [n] N = s + b; obs/SM. • modifiche rispetto a LEP : “modified frequentist method”, (A.L.Read J. Phys. G: Nucl. Part. Phys. 28 (2002) 2693–2704) : • Nexp = L(ss + bb); =0 “null result, bkgd, H0 true”; =1 “SM, bkg + sig, H1 true”. • likelihood in funzione di , e.g. : S (dati | s b ) q( ) 2nQ 2n 2 n ; (dati | b ) B (s b )n ( s b ) Ppoisson (n | s b) e . n! Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 18 il parametro “” modello : obs = bb + ss; • obs, b, s, b, s solito significato; • = “parametro” [=1 SM]; • talora invece di , si scrive /SM; • si cercano limiti (e.g. al 95%CL) per ; • la teoria è esclusa nella zona in cui excl 1 • sottrarre look elsewhere effect (“LEE”), cioè la probabilità che, cercando in un vasto intervallo di massa, una piccola regione mostri una fluttuazione casuale (e.g. per 200 valori scorrelati della test mass mH, in media 1 con fluttuazione statistica +va al 1%). Paolo Bagnaia - note di statistica 19 presentazione dei risultati • ordinate : ; • ascisse : mH. la linea mostra il limite aspettato (--) e il limite osservato (), cioè il valore di escluso al 95% di CL; la banda ( ) mostra le fluttuazioni a 1 ( 2 ) dell’ipotesi di solo bkgd. NB : il caso 1 non ha significato fisico ben definito (= il caso di una teoria identica al MS, ma con una sezione d’urto scalata); la “distanza” rispetto alla linea =1 indica la “lontananza” rispetto al MS e non ha relazioni ovvie con quantità fisiche (e.g. la luminosità necessaria ad ottenere il limite, il valore per differenti CL, …) Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC in questo ipotetico caso, la regione 140 < mH < 170 GeV è esclusa al 95% di CL, mentre il limite aspettato era tra 130 e 500 GeV. 20 il “p-value” definizione : p xobs pdf ( x | H0 )dx • il “p-value” è la probabilità di ottenere lo stesso risultato o uno più improbabile nell’ipotesi di solo bkgd. • x = “statistica” (e.g. likelihood) • H0 = ipotesi di solo fondo; cioè p piccolo H0 improbabile scoperta !!! • ordinate : “p-value”; • ascisse : mH. • la banda ( ) mostra il livello ad 1 (2 ), calcolate con una distribuzione di Gauss. NB : il caso interessante è quando la linea rossa tocca 5 . Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 21 LEP LHC ricordate questo plot di LEP2 ? il “p-value” è la regione gialla, se l’integrale della pdf è correttamente normalizzato a 1. Paolo Bagnaia - il bosone di Higgs a LEP 22 memo : limiti sperimentali per mH a LEP 2 • [già discusso per LEP II]; • tutte le misure mondiali (LEP, TeVatron, , SppS, …); • ipotesi : MS minimale; • se no, il limite dipende dal modello (ex. tan in SUSY); • a rigore, dalla figura si ha 114<mH<144 GeV @ 95% CL. Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 23 memo : ricerca di Higgs a Fermilab [3/2009] combinazione statistica di CDF e D0. Higgs Mass (GeV) Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 24 memo : ricerca di Higgs a Fermilab [7/2010] ascisse : • in pp(bar), la visibilità NON decresce con mH (vedi oltre); • la finestra più facile è per 160 < mH < 180 GeV (vedi oltre); • l’esclusione per mH < 110 GeV è dovuta a una fluttuazione statistica; • le regioni 120-150 GeV e mH > 200 GeV richiedono molta più luminosità di quella disponibile; • NB : si parla di esclusione, ma NON di scoperta. Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC “LLR” = log likelihood ratio = -2ℓn(s/b) Higgs Mass (GeV) 25 t tbar H t tbar b bbar • molti stati finali, a seconda del decadimento dell coppia t tbar : tt bjj, bℓ evento 4b 2j ℓ pTmiss; tt bℓ bℓ evento 4b 2ℓ pTmiss; tt bjj, bjj evento 4b 4j. • molti fondi (ttbb, ttZ, ...); • necessario un eccellente b-tag; • analisi complessa, ottimizzata per tutti gli stati finali; singoli risultati non indicati, vedi i plot finali di significanza statistica; importante per ATLAS a bassa mH (vedi). Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC KJ 26 VBF H +stato finale [“S” : sistema adronico] : • 2 jet (quasi) opposti in ; • 2 ±S± (oppure ℓℓ); • NO ETmiss (a parte i dei ); approssimazione “collineare” : mH >> m pS // p (oppure pℓ // p ); KJ [1] q W,Z W,Z q’ + H - [ℓ] S p//(S,)~p~mH pT(S,)~m selezionare jets opposti in Higgs t tbar pertanto : • 2 incognite, e.g. + + x1=E(neutrini, )/E( ) x2=E(neutrini, )/E( ) • 2 vincoli : ETx e ETy risolvere m() = mH. Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 27 VBF H +- [2] LF LF preliminary CMS CMS mc Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 28 H [1] • piccolo BR (10-3, dovuto ad em2) ×BR = 3050 fb per mH < 140 GeV; • piccoli fondi (º, Zee|no traccia, q qbar ); • calo e.m. di grande qualità, poco materiale; • errore sul vertice dello sciame : P = 1.7 cm [int = 5.6 cm ]; • tagli [ATLAS] : pT > 40 GeV (1), > 25 GeV (2); |1| < 2.4; |2| < 2.4; • (m) = 1.4 GeV (ATLAS); • canale difficile, richiede alta statistica [s piccolo s/b piccolo]; • di fatto, questo canale ha condizionato la costruzione degli esperimenti (specie CMS]. LF ATLAS LF ATLAS mc Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 29 H • piccolo BR (10-3, dovuto ad em2) ×BR = 3050 fb per mH < 140 GeV; • piccoli fondi (º, Zee|no traccia, q qbar ); • calo e.m. di grande qualità, poco materiale; • errore sul vertice dello sciame : P = 1.7 cm [int = 5.6 cm ]; • tagli [ATLAS] : pT > 40 GeV (1), > 25 GeV (2); |1| < 2.4; |2| < 2.4; • (m) = 1.4 GeV (ATLAS); • canale difficile, richiede alta statistica [s piccolo s/b piccolo]; • di fatto, questo canale ha condizionato la costruzione degli esperimenti (specie CMS]. Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC [2] KJ CMS 30 LF H , mH=120 GeV preliminary ATLAS mc H+ETmiss +1ℓ S/B 2 ttH WH inclusivo S/B .03 LF LF preliminary H+1j S/B .08 preliminary VBF + gg H con jets da evento LF LF preliminary preliminary H+2j S/B .4 VBF princ. notare il valore di S/B per i differenti canali H+ETmiss S/B 2 ZH WH Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 31 CMS : H, mH=130 GeV data - background H0 — q q g 0 q Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC CMS, 100 fb-1, mc 32 H , significanze vs mH KJ preliminary CMS optimized : NN with kinematics as input , using categories ( , cluster size conversion info) Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC KJ ATLAS : combined fit using variables ( pT, jets, cos*) and categories ( , conversions) 33 H Z Z * ℓ+ℓ-ℓ+ℓ- [1] ( ) • per HZZ, tre differenti regioni cinematiche : mH < 2 mW, H Z Z*, 1 vincolo m(ℓ+ ℓ-) = mZ; [ 2 m < m < 2m , H Z Z depresso ~ 5%;] mH > 2 mZ, H Z Z, 2 vincoli m1,2(ℓ+ ℓ-) = mZ; • tagli : isolamento dei leptoni e parametro di impatto (no h.f.). E.g. ATLAS 4 : W H Z * KJ pT1,2 > 20 GeV; pT3,4 > 7 GeV; |1,2,3,4| < 2.5; • attenzione all’efficienza (e al trigger !!!); • il “golden channel” di LHC. CMS CMS mc Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 34 LF H Z Z(*) ℓ+ℓ-ℓ+ℓ- [2] preliminary preliminary LF preliminary preliminary preliminary preliminary ATLAS, 30 fb-1, mc Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 35 H Z Z * ℓ+ℓ-ℓ+ℓ- [3] ( ) KJ preliminary sembra il processo ideale per i primi anni di LHC (ma ricordare gli errori sistematici, e.g. l’identificazione dei leptoni). Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC ATLAS, 30 fb-1, mc 36 H W+W- ℓ+ℓ- • NO picco di massa (2 ); • necessaria conoscenza precisa dei fondi; • principale selezione : correlazione angolare tra i leptoni; • necessita poca L. ℓ W - H W [1] LF ℓ+ + -) correlazioni di spin : p(e+) // p(e CMS, 10 fb-1, mc Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 37 dati e analisi 2011-2012 2011 : Lint > 5 fb-1; 2012 : Lint 23 fb-1 (run fino al 16/12); Legenda : • lumi : 7 TeV + 8 TeV; date importanti : • significanza :no LEE (naïve). • CERN 13/12/2011 - ATLAS (F.Gianotti) + CMS (G.Tonelli) 4.9 fb-1, 2.3 (3.6) + 4.7 fb-1, 1.9 (2.6) ; + Tevatron : 2.5 (3.0) • CERN 04/07/2012 - ATLAS (F.Gianotti) + CMS (J.Incandela) (m = 115-135 -1 -1 GeV) 4.9 + 5.9 fb , 5.0 + 5.1 + 5.3 fb , 4.9 ; ultimi dati (Kyoto) : • HCP 15/11/2012 - ATLAS (K.Einsweiler) + CMS (Ch.Paus) 5 + 13 fb-1, [no comb] + 5.1 + 12.2 fb-1, 6.8 . NB (ripeto) : queste lezioni NON hanno lo scopo di mostrare quale esperimento è migliore; i risultati sono di qualità comparabile; scelta (quasi) casuale per ogni soggetto. H Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 38 situazione presente [12/2012] Lmax = 3.65×1033 cm-2s-1 Lmax = 7.73×1033 cm-2s-1 Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 39 situazione fine 2011 nota bene : --- “valore aspettato” NON è il valore predetto, ma “luogo del valore aspettato per quella data massa”; se piccolo, buona visibilità; “valore osservato” : si aspetta picco attorno alla scoperta, di larghezza pari alla risoluz. sperimentale; se piccolo, scoperta. evidenza di 3 per mH = 126 GeV. Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 40 H [CMS, 7/2012] analisi molto complessa : • eventi divisi in categorie (, shower_shape, tag vertice, multi-variate-analysis); • per ogni categoria, bg dalle sidebands; • polinomio del 5 ordine; • risultato 4(solo ) Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 41 ( ) H Z Z * ℓ +ℓ - ℓ +ℓ [ATLAS, 7/2012] 42 Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 5.1 13 5.3 H Z Z * ℓ+ℓ-ℓ+ℓ- [ATLAS, 7/2012] ( ) 3.4 , compatibile con = 1. Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC correlazione : [ > 1] [Obs > Exp] 43 esclusione : ATLAS + 4ℓ mH esclusa @ 95% CL negli intervalli 110 -122.6 GeV e 129.7 – 558 GeV Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 44 ricerca : ATLAS + 4ℓ 5.1 @ mH = 126.5 GeV (aspettato 4.6 ). Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 45 esclusione : CMS + 4ℓ + WW(*) + Vbbar + mH esclusa @ 95% CL negli intervalli 110 -122.5 GeV e 127 – 600 GeV Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 46 ricerca : CMS + 4ℓ + WW(*) + Vbbar + 4.9 @ mH = 125 GeV (aspettato 5.9 ). Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 47 ATLAS HCP – parametri i nuove analisi bbar, , WW; consistenti con analisi precedenti; consistenti con SM; mH = 126.0 ± 0.4 (stat) ± 0.4 (syst) GeV ; analisi più raffinata per gli accoppiamenti (prossima pag.); • definire i “parametri i”, che indicano lo scostamento dallo SM [iSM 1] per l’iesimo canale; • sia i i parziali, sia il parametro globale (= la media pesata) sono consistenti con 1 (= SM), anche se piuttosto alti. • • • • • Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 48 ATLAS HCP – accoppiamenti del H • analisi quantitativa degli accoppiamenti; • parametri i per le singole obs [nello SM : iSM 1]; • definire i “parametri i [nello SM : iSM 1] : F : accoppiamento con fermioni (quark e leptoni); V : accoppiamento con IVB (W, Z); per i segni relativi, ricordare che INT(IVB,ƒ) < 0; • tutto (ancora ?) consistente con il MS, entro la limitata statistica. ATLAS-CONF-2012-127, https://twiki.cern.ch/ twiki/bin/view/LHCPhysics/HiggsLightMass Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 49 CMS HCP – significanza e parametro oss. 6.9 exp. 7.8 ; Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC = 0.88 ± 0.21. 50 CMS HCP – mH e parametri i mX = 125.8 ± 0.4 (stat) ± 0.4 (syst) GeV; i consistenti con SM. Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 51 CMS HCP – spin del H • canale HZZ*4ℓ [no bias angolari]; • fit con decadimento scalare [JP=0+] oppure pseudoscalare [0-]; • 0+ favorito per 2.5 ; • statistica insufficiente per risultato conclusivo, però sembra interessante. Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 52 CMS HCP – accoppiamenti del H g e sono definiti nello nollo SM SN solo nei loop. Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 53 futuro dei couplings Hcoupling ~ Nevents / [ L × TH(coupling=SM) × selection ] (pert. theory) (PDF, S) ± 10 % ± 7% ±1% ± 2% ± 0.5 % ± 4% (qqbar,gg) ZH ±2% ± 4% (qqbar,gg) t tbar H ±8% ± 9% 14 TeV gg H VBF (WWH) qqbar WH il prossimo traguardo per l’Higgs a LHC. Esercizio facile : calcolare la luminosità necessaria affinché la precisione dei dati eguagli quella teorica; prevedere quanto tempo occorrerà. Esercizio difficile : è possibile fare meglio con la teoria ? M.Mangano, HCP, ref. Banfi, Monni, Salam, Zanderighi, arXiv:1206.4998 Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 54 H : standard model ??? • PROBLEMA. Durante la ricerca del bosone di Higgs, supponiamo di avere identificato un certo numero di eventi (e.g. ZZℓ+ℓ-ℓ+ℓ-), che non possono provenire da altre fonti note dello SM. • DOMANDA : siamo in presenza del bosone di Higgs dello SM ? oppure di un altro tipo di processo ??? • misurare le proprietà della particella : la sezione d’urto (meglio : ×BR); i differenti BR accessibili (e.g. HZZ, , WW); la larghezza totale (H); la distribuzione angolare dei prod. di decadimento ( spin); ... • ... e confrontarle con quelle previste in funzione di mH nello SM. • uno studio non facile, che richiede alta luminosità, analisi dedicate, risoluzione ... • probabilmente NON TUTTO SARÀ POSSIBILE a LHC ( ILC ? CLIC ?). Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 55 BR(H X) mH < 150 GeV, H , bb, : (BR)/BR ~ 30-100% con Lint = 30 fb-1, assumendo (L/L)sys = 5%; 110<mH<190 GeV, H WW, ZZ : (BR)/BR ~ 10-100% con Lint = 30 fb-1, assumendo (L/L)sys = 5%; Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 56 misura di mH • test cruciale dello SM (ovvio); • richiede molta L; • dipende dalla conoscenza della scala di massa (ex. da Z ℓ+ℓ-); oggi : ~ 0.5 % (!!!) ATLAS, 300 fb-1 Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 57 misura di H • stessi commenti di mH; • per mH < 200 GeV, H troppo piccola per essere misurata (< 1 GeV); • misurare anche prod, BR(H X), spin-parità, … ATLAS, 300 fb-1 peccato !!! è una bella misura (cfr Z e W a LEP) Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 58 e per finire ... uno scenario ottimista (?) 103 m ~3 TeV SUSY Z’ , m ~6.5 TeV Compositeness ~60 TeV ~ ~ m ~2.5 TeV SUSY (g, q) TeV-scale resonances from WW scattering Leptoquarks, m ~1.5 TeV Compositeness, ~30 TeV 102 1 anno medio a 1034 cm-2 s-1 1 anno medio a 1033 cm-2 s-1 101 100 10-1 H, mH ~115 GeV H 4l, mH ~180 GeV ~ ~ m ~1 TeV SUSY (g, q) Z’ e+e-, m ~1 TeV Gianotti / Nessi 2007 Extra-dimensions, G e+e-, m ~1 TeV shutdown Integrated Luminosity (fb-1) 104 SLHC tt- - First top quarks observed in Europe ! 10-2 2010 2012 Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 2014 2016 2018 2020 2022 !!! year 59 ... e uno realista (?) IR upgrade + crab cavities shutdown for Linac4 connection Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC estimate from last week’s LMC lifetime limit of IR quadrupoles (LHC PR 633 and Ranko Ostojic) 60 BH CSC KJ LF WQ AD : Beate Heinemann – Summer student 2008 lectures; : ATLAS CSC notes (disponibili su WWW); : Karl Jacobs, CERN-ATL-SLIDE-2008-157 + CERN academic training 2010; : Louis Fayard, CERN-ATL-SLIDE-2008-110 ; : W. Quayle, CERN-ATL-SLIDE-2008-143; : A.Djouadi, Phys.Rep.457:1-216. ___________________________ NB per alcuni plot (e.g. LF da AD) non sono sicuro di avere citato la fonte originale – mi scuso. Fine - Higgs a LHC Paolo Bagnaia - L'Higgs a LHC 61
